SUR LES POINTS mi PLISSEMENT^ ETC. 
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Elle sépare les cliamps 3, 1 et 7 contenant dn rouge, où 2 7' — Sz'<iO 
et où la tangente au point de plissement, prolongée dans la direction 
des grands volumes, s'incline vers le bord, de ceux où cette inclinaison 
a lien vers l'intérieur de la surface -^p. 
Nous avons déjà dit que de cette inclinaison dépend le genre de con- 
densation rétrograde. Pas exclusiA'ement toutefois. C'est ainsi que dans 
les quatre premiers cas de la fig. 1 la conséquence d'une même incli- 
naison est tout à fait le contraire de ce qui a lieu pour les quatre der- 
niers; de là que à cet effet la ligue parabolique forme aussi une limite. 
Il s'ensuit que l'on observe une condensation rétrograde de première 
espèce (c. à d. avec formation temporaire de la phase la plus dense) 
dans les champs 3, 4, 5 et 0; dans les deux premiers cas toutefois la 
teneur en substance additionnelle est la plus forte dans la phase tempo- 
rairement existante, tandis que c'est le contraire dans les deux autres; 
et l'on observe une condensation rétrograde de seconde espèce dans les 
champs 1 et 2 (avec la plus forte teneur dans la phase temporaire, la 
moins dense) et 7 (avec une teneur plus faible dans cette même phase). 
8. La troisième courbe limite est une cubique dont l'équation est: 
(2 /— 3 y/y— 4 (4 /— 3 '/) (2 7'— 3 ■/) + ] 6 7' = 0. (6) 
Elle se compose de deux branches, présentant d'un côté l'asj^mptote 
commune 
2/ — Sjc' — 2 = 0 (7) 
et se prolongeant de l'autre côté paraboliquement vers l'infini. 
La branche de droite, qui rappelle plus ou moins une parabole, 
touche l'axe 7'= 0 au point •/ = 0 , y' = 0 {z = l , y = 1). 
Entre les deux branches, donc dans les champs 2, 4 et 6, on a: 
(2 7'— 3 xT— 4 (4 7'- 3 y,') (2 7'— 3 x') + 1 6 7' < 0 ; 
dans tous les autres champs cette expression est ^ 0. 
Dans le premier cas la tangente ÂF à la ligne de plissement, dans 
le diagramme {v, x), se dirige vers les petits volumes, dans le deuxième 
vers les grands volumes. 
Si l'on se demande toutefois si, p. ex. par ahaissement de tempéra- 
ture, le point de plissement se déplace du côté des grands ou des petits 
volumes, ou retrouve encore une fois la limite parabolique. 
