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D. J. KOUTEWEG. 
qu'el]e a la même valeur dans les deux phases, au degré d'approximation 
considéré^ soit parce que la formule dont il s'agit s'applique également 
bien aux deux états. 
v,= U-u\/ _4-^"+[(2/-3xT-8(/-x')]... (21) 
v,= + 3i.]X- 4. + [(2/-3y;)2- 8(/-x')] X (22) 
2(2/— 3 y/) a; (23) 
pu Tu 
x,-x, =^(2/-3/;)(.,-t;J^- (24) 
^(.,+.J-36^:=-|^6,^p-+3ô,j^[(2/-3x')^-8(/-K')] + 
+ l [(2 7- 3 - 24 (7'- -/) (2 /- 3 y/) + 16(3 /- 2 yM x. (25) 
La formule (23) reste eucore vraie pour des phases non coexis- 
tantes. 
Deuxième partie. — Partie démonstrative. 
Transformation de la surface ^ et déi^eloppements prqjaratoires. 
15. Nous commencerons par transformer l'équation de la surface \p, 
en introduisant les grandeurs suivantes: 
, v-3b, T-T, ^ 
V 
Sbi ' T„ ' ^ MUT,/ 
ce qui veut dire que dorénavant nous mesurons le volume à partir du 
volume critique, notamment avec le volume critique même comme 
unité; et de même la température t' par rapport à la température criti- 
8 a 
tiue Tk = r^W. et l'énergie libre avec MET^ comme unité. 
