SUR LA MANIÈRE DONT LA GRANDEUR b, ETC. &87 
'expression l.mx sera la même à ces deux instants, de sorte que nous 
dt 
pouvons poser 
(l dx 
-dt^''''lt='^' 
ainsi que deux équations analogues relatives aux deux autres axes des 
coordonnées. 
Nous déduisons de là: 
„ r dmx , dmii . dmz~\ , ^. 
S'il est permis de négliger le volume propre des molécules vis-à-vis 
du volume entier occupé par le gaz, et si les forces moléculaires agissent 
de telle façon qu'elles s'annullent en moyeime à l'intérieur de la phase 
homogène, le second membre n'a une valeur notable qu'à la limite du 
volume considéré et peut donc être ramené à une intégrale suivant une 
surface. 
Quant au premier membre, il est indépendant de cette circonstance 
que l'espace que nous considérons est entouré d'une paroi idéale ou 
solide; dans le dernier cas il ne dépend pas d'ailleurs de la nature de 
cette paroi. Le second membre doit donc également être indépendant 
de ces circonstances. Or, dans le cas d'une paroi solide, ^ = 0 et 
fût 
Ton peut mettre le second membre sous la forme: 
P' rcos{n,r)do=: 3 F' F. {B) 
Dans cette expression r représente le rayon vecteur mené de l'origine 
des coordonnées vers un point de la surface, do est un élément de sur- 
face et cos {il, r) le cosinus de l'angle formé par le rayon vecteur et la 
normale. P' est la force, par unité de surface, qui fait que les molécules 
reviennent dans l'espace fermé; elle peut être décomposée eu une pres- 
sion moléculaire -.7 et une pression;; exercée par la paroi. 
Dans le cas d'une surface de séparation idéale, est le moment de 
mouvement transporté à travers la surface et vers l'intérieur, dans le 
