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J. D. VAN DE II WAALS JK, 
les considérations, en vertu desquelles P était égal à — ^ 1\, sont 
exactes oui ou non. Mais aussi longtemps que nous nous trouvons dans 
le 1"' cas, c'est à dire durant Tespace de temps -, nous pouvons 
admettre avec certitude que (h ne subit aucune ])ression. La pression 
moyenne sur flo est donc - — ^ F. 
Pour trouver en première approximation, nous déterminerons le 
volume V de l'espace liacliuré et nous admettrons que la probabilité de 
la présence d'une molécule déterminée dans cet espace est représentée 
V . 
par—. Si n est le nombre total des molécules, la probabilité que cet 
v 
espace hachuré contient une molécule sera donc n — . En moyenne la 
valeur de — sera égale à cette probabilité, de sorte que — = n—. 
On trouve aisément que f' = ^7rr^, /■ étant égal à 2(7, c. à d. au 
rayon de la sphère de distance, de sorte que 
Le viriel intérieur / devient donc 3 Pb-c^ Ç\ — ^ ^ '-''^l^'^t'o^i ('^) 
prend la forme: 
%^.^=PF-Pù^ Çi-i'f) = ^(^' --^^^ +rt')- 
§ 2. Comme j'ignore si l'exactitude de l'hypothèse qui m'a servi de 
])oiut de dé])art, — savoir qu'il est permis d'admettre que la ])ression 
exercée sur les sphères de distance est égale à P en première approxi- 
mation — a été expressément démontrée, je me propose d'en donner ici 
la preuve. Cette pression P doit être considérée e. a. comme la pression 
qui s'exercerait sur une paroi immobile, s'il n'y avait pas de pression 
moléculaire. Or, les s])hères de distance ne sont pas du tout des parois 
solides et immobiles. Par suite de leur mouvement, le nombre de leurs 
