294. 
J. U. VAN DTÎR AVAALS Jll. 
au point où le choc se produit, de sorte que l'impulsion est m s,- cos (p. 
L'impulsion totale de tous les chocs est donc: 
I (w, V, w) F{ui, Vi, w\) du dv dw dui dvi dw\ sin Cp cos"^ Cp dcp d\p. 
L'intégrale octuple de cette expression fournit la pression totale exer- 
cée sur l'ensemble de toutes les sphères de distance. Or 
j j r"^ sin cp cos~ Cp dCp d^ 
si l'on intègre par rapport à -.p entre les limites 0 et 2 et par rapport 
à Cp entre 0 et ^t; telles sont bien les limites puisque ces parties delà 
sphère de distance de la molécule I , pour lesquelles Cp'^^Tr, ne sau- 
raient être frappées, étant donnée la valeur de s,-. Si nous remplaçons 
maintenant par 6-^-f-*i"j ^^^^ substitution qui est permise puisque 
les termes en ss\cos{s,s^) donnent en moyenne une somme nulle, nous 
pouvons immédiatement intégrer par rapport à dui, dvi et dit\ le terme 
eu s^, et nous obtenons: 
/ 
7'' («1, V\, w\) du\ dv\ dw^ = ii. 
De même le terme en peut être iutégré immédiatement par rapport 
à du, do et dw, et nous obtenons 
i\n, V, w) du dv dw = «. 
Nous trouvons ainsi : 
TT r- H 1^ J 711 S- F{u, V, ic)dudcdw -f- Jw; Sy"^ ^''(«i, i\, îo^)dn^ di\ dwi~^ 
Ces deux intégrales fournissent chacune nms^, wx. ms^ signifie le 
double de la force vive moyenne d'une molécule. Nous obtenons ainsi 
pour la force totale exercée sur les sphères de distance: 
4, — - 
