QUELQUES REMAJIQUES SUR LES TENSIONS DE VAPEUR, ETC. 403 
a^b^c, de la fig. 2. Parmi toutes les génératrices de la zoîie hétérogène 
limitée par ces courbes il n'y a donc que hjj^ qui passe par //. 
Si Ton modifie la pression de telle sorte que la nouvelle courbe de 
vaporisation passe par h^', la courbe de condensation correspondante 
passera par b<^' . Parmi toutes les génératrices de la nouvelle zone la 
droite h^b.^' seule passera par A, et ainsi de suite. (On doit y ajouter 
évidemment les génératrices qui coïncident avec CA et BA; on les 
obtient quand la zone hétérogène est limitée par une de ces droites). Au 
lieu de la droite RA nous venons donc de trouver la courbe Rb^b^'S^. 
La raison pour laquelle cette courbe passe par R est la suivante. 
Nous venons d'admettre qu'en R la pression est un maximum ou un 
minimum. Pour le système binaire BC on a donc en R [yJ x, = *' (voir 
V. D. Waals, Co7it-. IT, p. 150), de sorte que ce lieu géométrique doit 
passer par R. 
M. VAN DER Waals déduit d'autre part (1. c. pp. 408 et 434) 
que l'allure de la courbe (/xy — 0 dépend de l'équation d'état des sub- 
stances et ne saurait donc être déterminée sans la connaissance de cette 
équation; il trouve d'ailleurs que c'est une courbe à faible courbure 
qui, partant de R, aboutit soit au côté CA soit au côté BA. Il peut 
évidemment arriver, comme cas intermédiaire, qu'elle passe par A. 
Dans l'équation (1), ~ donne le coefficient de direction de la tan- 
gente à une courbe de résidu. Demandons-nous maintenant quel est le 
lieu géométrique des points oih cette tangente passe par le point A. 
Posant de nouveau (yJ.ï^ = 0 et i^Jy^ = 0 (voir v. d. Waals, 1. c. 
p. 409), on peut déduire des équations (7): 
^2— y. (i-y,)(/'^'-i)— ^i(/'^— 1) 
Dans l'équation (1) ou peut donc remplacer par l'expression (10). 
Si la tangente passe par A on doit avoir: 
= (11) 
Egalant les deux expressions (10) et (11) on obtient: 
