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et rexisteiice cVim maxinmiii de pression exige que: 
[r^{.v^-x,) + s^ij/—^,) = 0. (1:3) 
^2 y ^2 y 
Empruntons maintenant à (6) les valeurs de r, = et *, = 
et écrivons encore les relations: 
, (1 — .r,)(e^^'-^— 1)— ,y, i) 
^2 — ^1=^1 
que Ton peut déduire de (7) en annulant les expressions de //j-i et ^ci'^^. 
Nous tirons ainsi de (1-3): 
(14) 
Cette équation dctennine le lieu géométrique des liquides dont la 
tension de vapeur est un maximum sur les sections considérées. 
On voit aisément que (14) n'est pas Téquation d'une ligne droite, 
mais d'une courbe partant' de R (fig. -3). 
La raison pour laquelle cette courbe passe par 11 est facile à saisir. 
Le point B, en effet, est déterminé par les conditions /^'a;^ = 0 et^i= 0. 
Or, (jlj:^ = 0 donne e''^ — 1 = 0 et de = 0 il résulte que le coeffi- 
cient de e''^ ^' — 1 s'annuUe. 
En général la courbe ne passera pas par le point A. En ce point on 
a notamment .r, = 0 et = 1. Si l'on substitue ces valeurs dans (14), 
le premier membre se réduit à e''^ — 1, c.àd. une expression différente 
de zéro. Ce n'est que dans le cas 011 la courbe Rbih^' passerait par 
A qu'on aurait en ce point e''^ — 1 = 0 et alors la courbe (14) pas- 
serait également par A. 
On voit ainsi que la ligne représentative des liquides à tension de 
vapeur maxima est une courbe partant de R et aboutissant quelque 
part sur un des côtés CA ou BA. 
S'il existait un liquide ternaire à tension de vapeur maxima, la 
courbe (11) devrait évidemment passer par le point qui le représente. 
Cela résulte du reste de l'équation de cette courbe, puisqu'en ce point 
