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V. A. II. SCHRKINKMAKERS. 
siou que nous venons de considérev sont donc déterminées par la 
courbe /î 1234 /'. Cette courbe est donc celle qui est représentée par 
l'équation (14). 
Cette coui'be vient d'être déterminée ici d'une autre façon que tantôt, 
savoir comme lieu géométrique des points où les tangentes aux courbes 
de vaporisation sont parallèles au côté JW. De cette manière on retrouve 
toutefois l 'équation (14). 
Nous avons notamment trouvé antérieurement comme équation dif- 
férentielle d'une courbe de vaporisation: 
[ri (.('o— .('i ) + *i (y-.— .yj] ^^'«-'i + [*i (a— -''i ) H - ^1 {.'/■— I/i )] ^(/i = " ' 
de sorte que la direction de la tangente est donnée par: 
dx^ s, {a;.—Xi ) + {y. — ij, ) ' 
Or, cette tangente devant être parallèle à l'axe des X , on a 
(^^2— a-, ) + 5, (y,— ^1 ) = 0 , 
et nous trouvons donc l'équation (13) d'où nous avons déduit (14). 
Dans la fig. 4 j'ai dessiné au-dessus du triangle ABC la surface de 
tension A' B' C . 
Chaque point de cette surface nous fait connaître la tension de vapeur 
du liquide correspondant du triangle. La courbe i^'it' 6", située dans 
le plan limite BC, doit donc présenter en R' un maximum de tension. 
Sur les deux courbes limites B' F' A' et C T' A' , situées dans les deux 
plans limites BA et CA^ la pression doit donc diminuer dans la direc- 
tion de A. 
Si l'on mène par le point 1 du triangle un plan parallèle au plan 
limite 7)'(7, ce plan coupe la surface de tension suivant une courbe 
allant par le point 1'. Le point 1 étant la projection de ce point 1', la 
courbe d'intersection en question doit présenter un maximum au point 
1'. Si l'on mène un pareil plan par le point 2 du triangle, on obtient 
une courbe d'intersection qui doit présenter un maximum en 2'. 
Les mêmes considérations s'appliquent aux courbes passant par 3' et 4'. 
Le plan mené par VT coupe la surface suivant la courbe f'T; la 
