LA DIFFKACTION DKS HAYONS DE UÔNTGEN. 
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niyons X, comme consistant en ondulations, et indiqne en théorie une 
voie à suivre pour arriver à la détermination de leur longueur d'onde. 
4. Voyons maintenant quelle sera l'influence de la largeur cr de la 
fente. 
Nous admettrons que l'image par diffraction ])eut être considérée 
comme résultant d'une simple superposition d'une iufiuité d'images iuti- 
uiment faibles, produites stiparément par les éléments d'épaisseur dl; , 
dans lesquels la fente /l peut être décomposée. 
Soit X la distance d'un point de l'écran /S à la ligne centrale(c. à d. la 
droite parallèle aux deux fentes et passant par l'axe de l'appareil) et repré- 
sentons par y(.r)r/^ l'intensité d'éclairement en ce point, produite par un 
seul élément de largeur et se trouvant au milieu de la fente J; à la 
courbe y = /(.f) nous donnerons le nom de courbe primaire de di/f radio// 
(C). Un élément d!; de la fente J , placé à la distance 4 de l'axe, produit 
au point considéré une intensité /(o^' — - Ç) c/^. L'éclairement produit 
par la fente J toute entière est donc re^n'ésenté par 
= / '/(^•- -) ^ri, = ^,^Ç^''f f{.)d.. (1) 
2 a 
Si nous posons maintenant 
de sorte c[ue 
la distribution d'intensité dans l'image par diffraction (secondaire) sera 
complclemeut déterminée par la forme de la fonction (p{.c). Or la repré- 
sentation graphique de cette fonction est très facile, du moment que 
l'on connaît la courbe primaire C. 
5. Déplaçons la courbe C sur une distance - cr, une fois dans la di- 
'•In 
rection des abscisses négatives, une fois dans la direction des abscisses 
