LA DIFFRACTION DICS RAYONS DE RONTGEV. 421 
de l'image (lé[)eiKl en premier lien de la grandeur du déplacement 
de C-.. et G-, c. à. d. de t. Elle reste la même, du moins aussi loiig- 
a 
temps que la forme de la figure de difi'raction primaire ne change pas 
de caractère et que le point d'intersection P, conserve la même 
ordoniu'e. 
7. Premier cas. Admettons une fois pour toutes une certaine largeur 
de fente n , assez grande, et aussi une grande largeur pour la fente s; 
alors rimage par diffraction secomlaire présentera deux maxima à une 
distance — tr à Tintérieur des bords, c. à d. des points ÎV'_|. etiV'_ (voir 
a 
fig. 1). Entre ces deux maxima l'éclairement sera à peu près constant 
(leè maxima et minima intermédiaires ne seront du moins que peu im- 
portants), en dehors d'eux il s'abaissera lentement jusqu'à l'obscurité com- 
plète. Par une diminution de la largeur s de la fente, Timage secondaire 
ne subit au commencement que cette modification, que la partie unifor- 
mément éclairée entre les maxima diminue ~^ ^ fois aussi vite en lar- 
a 
geur que la fente s même. Quant à la distance des maxima aux bords 
les ])lus rapprochés, elle ne change pas. 
Si nous représentons j)ar A la distance mutuelle des maxima, 
A-] — tj- est la distance des iioints iV' et N" dans Timage par dif- 
a 
fraction primaire, où ces deux points ont une signification facile à 
définir. L'ombre géométrique „primaire" de la fente B a une largeur 
«-4-^1 , ■ r 
s , de sorte que, si 1 on pose 
a + h b 
a a 
1 est, dans l'image primaire, la distance des points N' et M" aux limites 
géométriques de Tombre. A i'aide des valeurs connues des intégrales de 
Fresnel, ou p. ex. ])ar l'application des spirales employées par Cornu 
pour rétude des ])hénomènes de difi'raction, on peut aisément déduire de 
§ la longueur d'onde ?.. 
Si l'on continue à resserrer la fente B , l'image secondaire se modi- 
fiera d'une façon qui dépend de la valeur de (t. La méthode précédente 
