LA DIFFRACTION DES HAYONS DE KONTGEN. 
423 
Fis. 3. 
celle du premier cas. Ici encore la fusion des deux inaxiiuii doit d'abord 
être suivie d'un accroissement de netteté du maximum; mais, en même 
temps que les maxima intérieurs deviennent plus intenses, il se formera 
aussi j dans Timagc primaire, des minima et des maxima eu dehors de la 
limite de l'ombre géométrique. Cela doit avoir pour conséquence, comme 
on peut s'en rendre aisément compte, que j)ar une diminution ultérieure 
de s le maximum provenant de la fusion se sépare de nouveau en deux 
maxima séparés par un minimum. Cliaque maximum reprendra à [jeu 
près son ancienne distance - (t de la limite la plus éloignée de Fombre 
géométrique (^secondaire"), puisque les points d'intersection P, et F-, 
resteront situés entre le maximum principal (le sommet 7') et le premier 
minimum extérieur ?ur les branches C"_ et C"j^. Le minimum intermé- 
diaire, qui se forme assez rapidement, s'élar- 
gira mais perdra en même temps sa netteté, 
après quoi il doit disparaîtra à peu près com- 
nlètemeut. 
9. Si nous considérons maintenant une lar- 
geur de la fente yl correspondant au deuxième 
cas, et si nous supposons que la fente U n'a 
pas partout la même largeur, mais que les deux 
lèvres forment entr' elles un certain angle, de 
manière à former une ouverture large d'un cêjté 
et très étroite de l'autre, l'image par diffraction 
doit offrir immédiatement au premier couj) d'œil 
une représentation de toutes les modifications 
qu'un resserrement graduel de la fente ferait 
successivement subir à l'image. 
Or, dans ces conditions, on doit observer dans 
l'image deux maxima, parallèles aux bords, qui 
vont en se rapprochant, se croisent quelque 
part et se prolongent même au-delà du point 
de croisement. Ce sera donc un phénomène tout 
à fait analogue à celui qui a été observé avec 
de.s rayons X; de sorte qu'il semble nous offrir l'explications des raies 
sombres qui se ])résentent dans les radiographies deMM.FoMir, Tiudens 
et d'antres. 
