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C. U. WIND. 
Cas a. Quand l'écran n'est pas très mince la figure construite d'après 
le modèle de la fig. 1, qui fait connaître l'intensité de l'image secon- 
daire, résente le caractère de la fig. 5. 
Si nous examinons de quelle manière variera de point en point l'inten- 
sité de l'image par diffraction, quand ou se dirige du milieu 0 vers la 
droite, nous remarquons en premier lieu qu'il n'y aura pas d'action au 
centre même; on le reconnaîtra aisément en achevant la figure vers la 
gauche jusqu'où les deux courbes de dill'raction déplacées (voir § 5) ont 
l'ordonnée constamment nulle. 
^ Fiiç. 5. 
D'après là fig. 5 il y aura donc absence complète d'action depuis 0 
jusqu'à F; de F à — c. à d. sur une portion qui s'étend un peu plus 
loin t[ue la „])rnombre géométrique" //+ //_, aussi bien vers l'intérieur 
que vers l'extérieur, — l'intensité augmentera pour atteindre un maxi- 
mum eu ylA ; à partir de là l'intensité diminuera de nouveau jusqu'en S 
et conservera au-delà une valeur constante. 
Cas h. Si l'écran de diffraction est si mince qu'il n'existe plus 
d'„ombre absolue géométrique", la figure qui re])résente l'intensité de 
l'image prend le caractère de la fig. 6. 
D'après cette figure l'image secondaire conservera la même intensité 
depuis le milieu 0 jusqu'au point ii; cette intensité ne sera pas nulle, 
