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H. HAGA ET C. H. WIND. 
l'on reconnaît sur une inôme image prouvent l'existence de rayons de 
longueurs d'onde très différentes et d'intensités inégales; en d'autres 
termes le spectre de la source est très étendu et pressente quelques 
maxima. Par suite de la faible intensité de l'image de la fente aux 
endroits oii elle est élargie, malgré la durée excessivement longue de la 
pose, une mesure exacte des longueurs d'onde est impossible; nous 
croyons cependant pouvoir arriver de la manière suivante à une éva- 
luation des longueurs d'onde de quelques-uns des groupes les plus 
intenses du spectre. 
On sait que dans sa théorie de la diffraction Fresnel a introduit une 
grandeur nous allons définir une grandeur analogue par: 
Du moment que 5, a , b ç,i K sont connus, on peut donc déduire de la 
valeur de Vs la forme de la figure de diffraction, p. ex. au moyen des 
spirales de CoiiNu. C'est ce que nous avons fait pour Vg — 2, 1,5 et 1. 
Nous devions toutefois tenir compte de la largeur de la première fente : 
nous devions notamment déduire de l'image „primaire", trouvée d'abord, 
une image par diffraction „s3condaire". Pour obtenir un aperçu des divers 
cas intéressants, nous avons effectué les calculs et la construction pour 
trois valeurs du rapport 
b 
— <j 
a + b ' 
savoir pour 5 = 3,^ = 1 et 5 = 0,6; la signification de S est évidente. 
On voit que pour 5 = 3 la première fente est large, tandis que pour 
§ = 0,6 elle est étroite en comparaison de la fente de difi'raction. Dans 
les neuf cas considérés les courbes d'intensité des images de diffraction 
sont re])résentées figg. 18 et 19. Dans ces figures nous avons indiqué 
eu pointillé quelle serait la distribution de l'intensité dans le cas où il 
n'y aurait pas de diffraction (l'aire de la surface comprise entre l'axe et 
la courbe d'intensité doit être la même avec ou sans diffraction). 
D'après ces figures on voit que déjà pour de grandes valeurs de Vg 
