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C. H. WIND. 
dans la source, sera elle aussi compatible avec ces équations. Cette su- 
])er])ositioii constituera alors le phénomène entier de rayonnement, pro- 
duit dans Tétlier par Texcitation qui a été caractérisée par la somme 
des termes harmoniques. 
Il suit de là que l'on trouvera la manière dont se propage la per- 
turbation en question, en déduisant la propagation des pei'turbations 
élémentaires qui correspondent aux divers termes de la série de Fou- 
iiiEii, et en sommant ensuite pour chaque endroit et chaque instant les 
valeurs élémentaires trouvées pour ces rayonnements individuels. Bref, 
dans la résolution de ce problème de rayonnement, il est permis d'attri- 
buer à chacune des perturbations élémentaires, qui correspondent aux 
termes de la série, une existence indépendamment des autres, non seu- 
lement pour ce qui regarde leur origine dans la source, mais encore au 
point de vue de leur propagation dans l'espace ambiant. 
En général, la perturbation qui se produit en Q de l'instant 0 à 
l'instant 0 T sera liée à des perturbations antérieures et postérieures. 
Mais, si l'iïitervalle T est suffisamment grand, l'état de rayonnement 
produit en un point quelconque P de l'espace par la propagation de 
cette perturbation sera néanmoins, pendant un certain intervalle de 
temps T', plus petit évidemment que T, sensiblement indépendant des 
troubles antérieurs et postérieurs, et ne dépendra ainsi en réalité que de 
la perturbation considérée en Q, qui s'accomplit dans l'intervalle de 0 
h 0 -{- T. La différence des intervalles T et 2'' dépend de la valeur maxi- 
mum parmi les diiïérences dans les durées que la lumière, dans ses di- 
verses perturbations élémentaires, met à passer de la source Q au point 
P, en traversant l'appareil par tous les chemins possibles; elle est d'ail- 
leurs du même ordre de grandeur que cette valeur. 
Si dans les cas que nous considérons la durée T est toujours très 
grande par rapport aux plus grandes différences entre les durées lumi- 
neuses dans l'appareil — ei nous supposerons une fois pour toutes quil 
en est ainsi — il est permis de négliger cette différence entre 7' et 'P' par 
rapport à I'; et il est également permis de laisser hors de considération 
le rayonnement en P pendant l'intervalle qui correspond à cette différence, 
vis à vis du rayonnement pendant l'intervalle de durée T lui-même. Mais 
alors il est tout à fait indifférent en pratique , pour déterminer l'état de 
rayonnement en Z-" produit par la perturbation f{t'), qui s'est accomplie en 
Q de l'instant 0 à l'instant T, de savoir quelles sont les perturbations dont 
celle-ci a été précédée et suivie. Cela revient à dire que l'état de rayon- 
