LA DIFFRACrroN DES RAYONS 11K KONTCiKN. 
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iiemeut en F sera toujours sensiblement h même que si la perturbation 
considérée f{f) avait consisté eu une seule période dans une série pério- 
dique iuinterroi/ijme de perturbations , ou — pour le cas où l'on veut 
se servir du dcveloppeinent {\') — en une demi-période. Or si tel était 
réellement le cas, la perturbation considérée en II pourrait être con- 
çue comme provenant de la combinaison des troubles liarmoniques 
élémentaires dont nous avons parlé tantôt, mais considérés maintenant 
comme ai/aut une durée indéfinie au lieu de n'exister (pue pendant V hiter- 
valle de temps 0 à 7'. 
Prenons l'intervalle de temps pendant lequel le trouble émis par 
le point de t = ^ h t = T, atteint le point P. Nous apprendrons 
à connaître sans erreur appréciable l'état de rayonnement en ce point, 
pendant cet intervalle, en commençant par calculer les états de rayon- 
nement élémentaires qui auraient été excités , en ce même point et pen- 
dant le même intervalle de temps, par la propagation des troubles 
harmoniques de la source, correspondant aux membres de la série de 
FouRiEii et considérés comme ayant une durée indéfinie — et en super- 
posant ensuite les états de rayonnement ainsi obtenus. 
Nous arrivons ainsi à rameuer l'étude de la propagation d'une per- 
turbation de nature quelconque , s'accomplissant dans la source Cl pen- 
dant une espace de temps limité, mais pas trop court, à l'étude de la 
propagation de troubles harmoniques de durée indéfinie. A cette dernière 
étude nous j)Ouvons immédiatement appliquer les théories bien connues 
de l'optique sur la réfraction, la réflexion , les interférences et la dif- 
fraction '). 
') Je voudrais insister ici sur les points suivants. Aussi longtemps qu'il ne 
s'agit que d'une théorie de la diffraction pour des impulsions de la nature 
de celles considérées par M. Sommerfei.d, la méthode directe suivie par cet 
auteur dans sa deuxième communication {PJujsïk. Zeilschr., 2, 55, 1900) est 
sans aucun doute de beaucoup préférable à l'emploi des séries de Foukier. Si 
l'on se propose donc, comme M. Sommerfeld, d'examiner si les phénomènes de 
diffraction réellement observés sont compatibles avec l'hypothèse des chocs, la 
voie directe doit être considérée comme la meilleure. Mais si, dans l'étude du 
problème de la diffraction des rayons Ronthen, j'ai recours aux décompositions 
de FouRiER, ce n'est pas précisément dans le but de développer une théorie de 
la diffraction des impulsions, mais plutôt pour réduire à sa juste valeur l'impor- 
tance des observations de diffraction, pour décider entre les diverses hypothèses 
que l'on peut faire au sujet de la nature des excitations dans la source. Sous 
ce rapport le développement de Fourier est très avantageux, puisqu'il nous 
ARCHIVES NÉERLANDAISES, SERIE II, TOME VIII. 30 
