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C. H. WTND. 
4. Considérations sur Vappareil (V observation. 
Si dans nos expériences il ne s'agissait que d'une (• vulvuition on d'une 
mesure des grandeurs d^état elles-mêmes, dans leur variation avec le 
temps, la discussion générale de notre problème serait en substance 
complètement épuisée par ce que nous venons de dire. 
Mais à, l'exception d'évaluations qualitatives à l'aide de notre sens 
des couleurs, dont il est inutile de nous occuper ici, dans nos expé- 
riences ce sont toujours des évaluations et mesures de densités et 
([uaniités d"" énergie , dans leurs variations dans le temps et dans l'espace, 
])ar lesquelles nous cherchons ii connaître l'état de rayonnement. 
Et encore ce n'est que dans un petit nombre de cas que les densités 
et quantités d'énergie elles-mêmes sont accessibles à l'observation, 
puisque l'appareil d'observation n'est que rarement également sensible 
pour l'énergie des diverses espèces de radiations. Ni la luminosité d'un 
permet de considérer d'uu même point de vue les excitations de toute espèce, 
entre autres les cliocs de M. Sommerfkld. 
La raison pour laquelle il établit une théorie particulière pour la diffraction 
d'impulsions, M. Sommerfeld la trouve (/oc. cit.) non seulement dans la nature 
apériodique du phénomène, mais encore dans le fait que les principes sur les- 
quels repose la solution du problème par Kirchhoff ne sont pas tout à fait 
indiscutables. Bien que l'on doive accorder à M. Sommerfeld que ces principes 
présentent un point faible, qui fait que la solution n'a que la valeur d'une 
approximation dont le degré de précision ne peut pas être établi a priori, ou 
ne doit pas attacher trop d'importance à cette difficulté, surtout pour le cas qui 
nous intéresse, ainsi que j'espère le faire voir à une autre occasion. La théorie 
de la diffraction développée par M. Sommerfeld doit certainement être consi- 
dérée comme mathématiquement exacte, est très remarquable et mérite toute 
considération; mais pour les dispositions expérimentales réalisables elle n'est 
applicable que comme approximation et n'est en outre complètement développée 
que dans le cas d'un demi-plan. Cette dernière circonstance rend inévitable qu'on 
revienne quand même pour le moment, pour traiter le problème de la diffraction 
par une fente, à la méthode de Kuîchhoff; c'est d'ailleurs la voie que M. Som- 
merfeld a suivie lui-même, dans sa deuxième communication, pour traiter le 
cas de la difï'raction par une fente, en se servant du principe de Huygens 
d'après les préceptes de Kirchhoff, après avoir démontré que, dans le cas de la 
diffraction d'une radiation de petite longueur d'onde par un écran en demi-plan, 
l'application du principe, bien que discutable au point de vue mathématique, 
conduit à des résultats qui sont pratiquement les mêmes que ceux qu'il obtient 
par sa propre méthode de raisonnement, mathématiquemeut plus exacte. 
