462 
C. H. WIND. 
li f = fp -\- T, sans devoir coDsidérer la iiiaiiière dont cette énergie est 
distribuée dans cet intervalle. 
Dans les développements suivants nous supposerons une fois pour toutes 
que rintervalle T soit plus petit que 0; la limite supérieure que nous 
posons ainsi pour 7' est parfaitement compatible avec la limite inférieure 
que nous avons admise précédemment (p. 458), et qui fut déterminée 
par la condition que T doit être très grand par rapport à la plus grande 
différence entre les temps que le rayonnement met à traverser l'appareil 
dans les diverses voies qu'il suit; si p. ex. la plus grande ditterence entre 
les chemins parcourus est d'un mètre, la plus grande ditterence entre 
les durées lumineuses correspondantes n'est que de seconde. 
5. V intensité du phénom.ene a ohserver. 
On peut arriver de la manière suivante à une expression pour la 
quantité totale d'énergie qui arrive au ])oint P pendant Tintervalle de 
temps t = tp h, t = tp -\- T. 
Supposons que la théorie de la propagation, à travers T appareil donné, 
d'une perturbation harmonique d'équilibre donne, pour la composante 
.(• de la grandeur vectorielle caractéristique en P, se rapportant au 
élément de la série de Fourier: 
Wn,,.. j A„ Sm yit. ~ Y Xax^ + COS j, \~ Znx j \, (8) 
ou bien 
. r 7r{t—t,,) 1 
Unx Oin SIU \n h Xnx \ ] (o j 
^nx et Xnx sont des fonctions de n, dont la forme dépend de la position 
du point P et de la composition de l'appareil traversé par le rayonne- 
ment. Cette expression doit être sommée pour toutes les valeurs entières 
et positives de n, pour trouver la variation avec le temps de la com- 
posante X du vecteur d'état en P. Mais cette somme doit être élevée au 
carré et multipliée ])ar une certaine constante C pour eu déduire le 
tlux de l'énergie en V , dans sa variation avec le temps. Multipliant 
encore par dt, intégrant entre les limites t = t ^ et / = t^ -\- T, et 
faisant eulin la somme pour les trois eom])osantes x, // et ~ du vecteur 
