LA TlIFFRACTIOiV DKS RAYONS I)K Il(")NT(iEN. 
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d'observation ne soit pas sensible pour des rayons de grande longucnr 
d'onde, ce qui revient à dire que, pour de petites valeurs de n, 7,, s'éva- 
nouit complètement (p. ex. pour w<C10'', ce qui n'exclut que les 
vibrations électriques „lentes"). 
La forme des expressions (12) et (12') nous apprend qu'on a le droit 
de considérer les troubles jjériodiques élémentaires au point repré- 
sentés ])ar les diU'érents termes de la série de FouiaKii, comme abso- 
lument indé])endants les uns des autres et comme ayant une durée 
indéfinie, uou seulement quand il s'agit du calcul des grandeurs d'état, 
satisfaisant à certaines équations fondamentales linéaires et homogènes, 
mais encore quand il s'agit du calcul de la distribution (h l'énergie me- 
surahïe dans le. champ. Il s'ensuit que l'intensité du phénomène réelle- 
ment observé s'obtient aussi en faisant simplement la somme des inten- 
sités correspondant aux troubles élémentaires individuels, — à con- 
dition tout(!fois que la sup])osition que nous avons faite plus haut au 
sujet de la durée T soit exacte '). 
') Ajoutons encore ce ([ui suit pour vendre plus clair ce (jue nous voulons 
(lire. 
Supposons que dans la source se soit produit une excitation quelconque, de 
très courte durée, p. ex. 10—6 sgc. Nous choisissons un intervalle de temps T 
contenant cette excitation, p. ex. de 10—^ sec, et en développant d'après (1) ou 
(!') nous obtenons une série de Fourier. Imaginons maintenant que les pertur- 
bations élémentaires, représentées par les divers termes de la série, soient con- 
tinues et se propagent à travers l'espace, les unes indépendamment des autres. 
Quoique la composition de ces troubles élémentaires nous fournisse alors un phé- 
nomène de rayonnement qui se répète avec une période T (ou 2 T), tandis que le 
trouble donné s'opère tout entier dans l' intervnlle T il n'y a point de contradiction 
réelle, puisque nous n'avous fait que prétendre que l'identité du rayonnement 
donné avec la superposition des rayonnements élémentaires existe pewdoni r/w<er- 
valleT — et encore moyennant certaines restrictions (§ 3). Si, en un point quel- 
conque du champ et pour des instants pris dans cet intervalle, nous composions 
les rayonnements élémentaires pour en déduire les grandeurs d'état, nous ver- 
rions en effet à tous les instants ces grandeurs s'évanouir sensiblement, sauf 
pendant un temps très petit de l'ordre de grandeur 10— G sec. — Ainsi, tandis que 
pour chaque instant dans l'intervalle choisi on trouvera pour les grandeurs 
d'état elles-mêmes leurs valeurs exactes, ou à peu près, en appliquant la règle 
donnée dans le texte, on ne peut pas dire la même chose à propos des quan- 
tités d'énergie. En effet en considérant séparément les rayonnements élémen- 
taires on trouverait pour chac^ue instant dans l'intervalle donné un même flux 
d'énergie, de sorte qu'en additionnant les flux d'énergies des rayonnements 
élémentaires on parviendrait à un flux total, qui serait constant pendant tout 
