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C. U. WINl). 
La valeur de XI,, devra être déduite, au moyeu de la théorie de la 
propagation des vibrations sim])k's de l'ojjtique ordinaire, de la position 
du plan d'observation et de la situation du ^roint F dans ce plau, et de 
la composition et des constantes de l'appareil optique que la radiation 
doit traverser en passant de Q à V. 
riii, tout comme d'ailleurs, est donc indépendant de la composi- 
tion de l'excitation dans la source, composition qui dès lors ne se révèle 
que dans le troisième facteur AiT -|- B,Î^^ ou ocÙ-^ des termes som- 
matoires. 
Nous ne ferons ici aucune lijpotlièse particulière au sujet de la 
fonction Q„. La remarque suivante fera toutefois mieux saisir sa 
signification. 
Quand il s'agit d'une décomposition spectrale du rayonnement donné, 
une résolution forfe est déterminée ])ar cette condition, que pour cha- 
que valeur déterminée de n le fiicteur H,, ne prenne des valeurs notables 
que sur une faible étendue ou dans une mince bande du ])lan d'observa- 
tion, tandis qu'une forte dispersion est déterminée ])ar cette autre cou- 
riutervalle, tandis que nous savons très bien qu'en réalité il n'a existé de flux 
d'énergie que pendant une très petite fraction de cet intervalle. Mais ici encore 
il n'y a rien d'absurde, puisque notre règle ne dit pas que la considération des 
rayonnements élémentaires , comme existant indépendamment les uns à côté des 
autres, conduit à la vraie disiribution du flux d'énergie dans l'interv aile cboisi, mais 
qu'elle conduit à la vraie valeur du /lux moyen ou du jlux total d'énergie 
pendant cet intervalle. 
Ayant ainsi calculé le moyen apport d'énergie nous pouvons, en admettant 
l'exactitude absolue de la loi de Talrot relative à la sommation des impressions 
visuelles, prétendre que notre œil recevra, à l'endi'oit considéré et par suite de 
la perturbation considérée, la même somme d'impressions que s'il recevait pen- 
dant l'intervalle T un apport régulier d'énergie, de l'intensité et de la nature 
calculées, mais n'en recevait pas en dehors de cet intervalle. Et, comme nous 
avons choisi la durée de cet intervalle T suffisamment petite^ ce principe est 
tout à fait suffisant pour le calcul de l'impression ([ui sera réellement observée. 
Si nous avions, par contre, cboisi un intervalle de la durée d'une seconde p. ex., 
la distribution uniforme de l'apport d'énergie, calculée au moyen des termes de 
la série de Fouiuer, aurait il est vrai fourni pour cet intervalle une valeur 
totale exacte, mais cela ne suffirait pas à déterminer l'impression visuelle qui 
sera observée en réalité. 
Si la radiation supposée est fixée par la photographie, la durée de l'intervalle 
T est tout à fait indifférente, à condition toutefois qu'elle soit entièrement com- 
prise dans la durée de l'exposition et qu'il soit permis d'appliquer à une plaque 
photographique la loi de sommation des impressions. 
