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C. H. WIND. 
D'après ce qui vient d'être dit, notre tliéorie n'est applicabl'e à un 
a])pareil spectral qu'à condition que son pouvoir résolvant reste 
au-dessous d'une certaine limite; si en effet la ditierence maxima des 
T 
temps de parcours du rayonnement à travers ra])pareil est -, où j»; est 
toujours un grand nombre, le pouvoir résolvant doit être tout au plus 
de l'ordre de grandeur de . Mais il résulte de là qu'en chaque point 
P la fonction Iî„ a sensiblement la même valeur pour au moins^ valeurs 
consécutives de n. Et, comme pour d'autres raisons il doit en être de 
même pour y,,, on voit que dans les expressions (12) et (12') les fac- 
teurs 7,1, n», et Aii~-\- B)i^ — ou Xii' — de chaque terme sommatoire 
peuvent être remplacés par la moyenne d'au moins p valeurs consécu- 
tives. Si nous distinguons une telle moyenne par un tiret au-dessus du 
symbole de la grandeur dont nous avons pris la moyenne, les expressions 
(12) et (12') peuvent être remplacées par 
00 
B = l^,n;, [aJ^ÇbJ) du 
:i-3) 
et 
y: 
^Vn'^n'^^dn; (13') 
et dans ces équations nous pouvons encore, en vertu de notre su])])osition 
relative à l'évanouissement de y pour les petites valeurs de remplacer 
sans danger la limite inférieure d'intégration 1 par un nombre quel- 
conque Wq, assez grand; nous pouvons lui attribuer p. ex. une valeur 
de l'ordre 10" y (comp. p. 165). 
6. Résultat général. 
Voici comment nous pouvons formuler le résultat pratique de notre 
examen relatif à l'application des développements en série de Fourier 
à la théorie de la propagation, à travers l'éther ambiant, de perturba- 
tions quelconques émanées d'une source Q. 
Si nous voulons calculer l'énergie du phénomène vibratoire en un 
