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C. H. WIND. 
pour = coiist. , proportioimelles aux distances p du point considéré à 
la pointe de la ligure obtenue par projection centrale de la fente, de la 
source lumineuse comme centre. Eu effet la largeur de fente s qui cor- 
respond à un point quelconque est proportionnelle à cet cloignement p, 
et peut donc être posée égale à xp, oi\ x est une constante (pii dépend 
de la direction de la droite h; on trouve donc (voir p. 47^3) 
, = (16) 
L'intensité d'éclaireraent, représentée par les ordonnées de la courbe, 
nous la nommerons maintenant H , en faisant remarquer qu'en passant 
du cas oiï la source lumineuse émet de la lumière homogène, c. à d. oi^i 
l'excitation de la source est une vibration harmonique simple, au cas 
général oii cette excitation est une fonction quelconque, cette intensité 
n'est autre que celle représentée autrefois (v. p. 464) par £L„- Toutefois, 
cette intensité n'apparaît pas ici comme fonction de ti , mais plutôt 
comme fonction de v, une grandeur qui, d'après l'équation (15), est 
proportionnelle à \/n, puisque A est inversement proportionnel à n. 
D'après les résultats des considérations mentionnées (voyez p. 468), 
dans le rayonnement non homogène rintensité lumineuse moyenne en 
un point quelconque de la droite b est représentée par l'intégrale 
ce 
j aldn, 
et l'intensité de Timage photographique par 
00 
B = T^yalfhi, (]6) 
n„ 
oii / est l'ordonnée de la courbe d'énergie de la source, dans le sens qui 
lui a été attribué à l'endroit cité, y un coefficient de sensibilité et T la 
durée de l'exposition. 
Pour rendre la dernière expression (16) propre' à une discussion, il 
est bon d'ex^n-iiner les grandeurs sous le signe d'intégration en fonction 
des mêmes variables que celles par rapport auxquelles on intègre. Puis il 
est recommaiidable de se servir, à cet effet, delà variable — ;^ puisque 
