480 
CH. WIND. 
quelques renseignemenis^ puisque les épreuves photographiques que 
nous avons obtenues, et dont il a été question au Chap. V, laissent 
voir sur une droite comme h (fig. 23) un maximum (ou quelques 
maxima) d'action chimique. Et c'est le lieu de ces maxima, correspondant 
tous à de petites ouvertures de fente, qui peut être déterminé par 
des mesures, bien que d'une façon grossière seulement. Enfin nous 
voyons qu'en des points d'une droite h, qui correspondent à de grandes 
largeurs de fente, les épreuves ne manifestent plus aucun effet photogra- 
phique (sauf une action diffuse dout nous n'avons pas à nous occuper ici). 
Déterminer, en partant de données aussi peu nombreuses et au moyen 
de l'équation (20) seule, la forme de la courbe i de la source lumineuse, 
voilà évidemment un problème impossible à résoudre ; à plus forte raison 
il faudra renoncer à en déduire avec quelque certitude la nature de 
l'excitation dans la source (voir p. 469). Autre chose est d'examiner si, 
et le cas échéant sous quelles conditions, il y a moyen de mettre d'accord 
avec les expériences telle ou telle' hypothèse au sujet de la nature de 
l'excitation. C'est ce que nous allons entreprendre eu prenant comme 
point de départ, comme l'a fait M. Sommerkelb '), l'hypothèse que 
l'excitation est une simple impulsion, qui se produit dans l'intervalle 
de temps / = /, à / = /, -}~ et se laisse exprimer ])ar l'équation 
./W = 2. (21) 
où (j est une constante. 
En appliquant le développement en séries de Fouuier, sous la 
deuxième forme (p. 457, équ. 5'), nous trouvons: 
2 /• . Tri , 
^«=Y'J 'innu—(U = 
4 7 T 2 f -\- T 
= .im n TT — sin n tt — • (22) 
Nous n'avons qu'à considérer de grandes valeurs de h et calculer 
(voir p. 40)8) une valeur moyenne x,} pour un nombre très grand de 
valeiirs consécutives de ii. Il est important de remarquer que les deux 
premiers facteurs de la dernière expression ne varient que très lentement, 
') Plnjsik. Zeilschr., 2, .')5, 1900. 
