LA DlFFl! ACTION DES RAYONS UK RONTGEN. 481 
taudis ([lie le troisiciue varie très rapidement avec «, de sorte que nous 
pouvons ])oser : 
oi,r = sm n TT :^ y^,J sm- n tt ^, — . (2d) 
Dans le second membre de cette équation le deuxième facteur peut 
être posé égal à '/2J puisque l'argument de siir qui correspond à chaque 
valeur moyenne est distribué assez régulièrement sur toute la cir- 
conférence '). 
Substituons maintenant cette expression (23) dans (19) et exprimons 
Il en fonction de A; après multiplication par T il vient^ eu posant en 
outre Vt = et omettant les traits de médiation : 
Ti = 1 1 2 r 7^ T-\/ \ \ I . (21) 
s m TT — \ 
La façon dont la grandeur i. (ou 7V") dépend de Targument ^y^l 
est représentée graphiquement par la courbe inférieure de la tîg. 24. On 
])eut donc nommer cette courbe une courbe d'énergie de l'impulsion de 
}.■ 4 
SoMMERFELD. Elle a SOU maximum au point où fg~~r — 1 c- d. 
à peu près là où 
= .3^7 2). (25) 
(As est cette grandeur Vr à laquelle M. Sommerfeld a donné le nom 
de „largeur" (Breite) de Tirapulsion et qui, d'après ses développe- 
mentSj répond eu quelque sorte à la longueur d'onde des phénomènes 
périodiques). 
') Quand un cercle est divisé en parties égales par plus de deux rayons, la 
moyenne arithmétique des carrés des sinus des angles que ces rayons forment 
avec un rayon quelconque est égale à '/z- 
*) Il n'est ])as inutile de faire remarquer que la courbe d'énergie dont l'abscisse 
serait n, c. à d. — , et qui aurait par conséquent I (c. à d. le second membre de (23)) 
A 
comme ordonnée, présenterait son maximum principal à A = x (comp. les mots 
en italique à la page 474.) 
