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J. D. VAN DER WAALS. 
fovine simple. Seulement, dans ce dernier cas, on peut prévoir que le 
point de plissement correspond à nn très petit volume et par consH] tient 
à une très haute pression. Alors aussi tous les équilibres hétérogènes 
ont disparu pour T={Ti,\. Il se peut qu'il y ait alors encore une 
troisième possibilité, savoir que le lieu géométrique ~ ^ disparaisse 
à une température plus élevée que {T/,)^. Il apparaîtrait alors en dehors 
du point de plissement P, , à T— {Ti,)i, un nouveau point de plisse- 
ment du côté de la première composante. Par là le pli se fermerait 
complètement, et ce n'est qu'à la température oh =^ 0 disparaît que 
tous les équilibres hétérogènes auraient disparu. 
Examinons brièvement ces diverses possibilités. Nous nous borne- 
rons à décrire ce qui se passe dans ces cas, et laisserons pour le moment 
sans réponse la question de savoir quelles sont les propriétés des sub- 
stances mélangées qui déterminent si telle circonstance ou telle autre se 
présente. Si Pj et coïncident, il faut que la partie du lieu géomé- 
trique y-., = 0 que nous avons dessinée dans la fig. 8 dans une région 
de volumes plus petits que pour -^-^ = 0 soit arrivée, par élévation 
de température, totalement ou presque totalement dans le domaine oii 
-^-^ est négatif; il se peut aussi que tout le lieu géométrique 
= 0 ait disparu par augmentation de T. 
Or, en P, , le coefficient de dx^ dans Féquation 
déjà donnée précédemment est négatif, tandis qu'il est positif en P^. Si 
les deux points P, et P^ coïncident ce facteur s'anuulle. Au point 
de coïncidence de ces points de plissement, que M. Koutewixj a 
appelés points de plissement hétérogènes , on a donc non seulement 
/-f^iA _ /-^i'X /d'^o-\ _ Çd'o^ ^^^^^^ encore ('^^'^ — (^^''''^\ ' 
KdxJp \dxJq Kdx^Jp ^dx"J,i ' \dx^yp Kdx^Jq 
