58 J. D. VAN DEK WAALS. 
les courbes ^-1^ = 0 et = 0 ue s'entrecoupent i)lus, mais pren- 
au~ ao- 
nent la situai ion iudiciuée par la fig. i). 
La courbe spinodale contourne les deux courbes et est donc forcée, 
par la présence de = 0, de rester à une distance extraordinaire- 
ment grande de la courbe ~-y = 0. On pourrait se demander peut-être 
si la ligue spinodale ne peut pas se scinder eu deux parties séparées, 
d" ' 
dont l'uue enferme la courbe -rir = 0. et dont Tautre circule autour 
de cette courbe. La réponse est: probablement non. Aux points com- 
pris entre les deux courbes, yy et sout bien positifs, mais petits, 
CIO (tx 
d^-Jj 
tandis que ^ = 0 ne s'annulle nulle part et aura donc dans toute la 
figure une valeur relativement grande. Si la temj^érature à laquelle 
d^-Jj d'^-lj 
y = 0 disparaît est supérieure à {Ti,\, -j-2 = 0 quitte la figure vers 
la gauche, la ligne spinodale se ferme à a; = 0 et T={Ti,)^, et le 
nouveau point de plissement, dont nous avons parlé ci-dessus, fait son 
apparition. A partir de ce moment nous avons une ligne spinodale avec 
deux points de jjlissement réalisables. 11 est difficile dans ce cas de 
représenter la courbure des lignes p et q, parce que les deux groupes 
de lignes sont faiblement courbés. Mais, si Fou s'en tient à la règle, 
qu'en des points de plissement réalisables les lignes p et q enve- 
/d^v\ 
loppent la spinodale, on conclut qu'en P, les valeurs de f j et 
—ij j sont positives, tandis qu'elles sont négatives dans l'autre point de 
plissement. A la coïncidence de ces points, que M. Korteweg a appelés 
des points de plissement /iomogenes, on a yj~^^J — \Jf2J ~ ^- 
dessus de la température à laquelle cela arrive, les lignes et q n'ont 
plus de points de contact. Par la disparition du lieu géométrique 
-^if- = 0, les limes » ont pris une allure essentiellement de gauche à 
do' ^ s / 1 s 
droite, c. à d. dans la direction de l'axe des x. Par la disparition du 
