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.r. D. VAN DUR WAALS. 
meut connues, et la connaissance de la situation relative de ces deux 
courbes a déjà permis antérieurement d'expliquer suffisamment les phc- 
iioméiies criti(|ues de mélanges à minimum de température critique; et 
bien ([lie pour ce qui regarde la situation relative de ces courbes quel- 
ques détails n'aient pas encore été nettement mis en lumière^ je suppo- 
serai pourtant que les propriétés de ces ligues soient connues. 
Quant à la courbe — 0, elle est moins bien connue, et il résulte 
de ce qui précède que, pour bien comprendre la façon dont se présentent 
des plis composés, nous devons connaître la situation de cette courbe 
par rapport a - -^ = 0. oi la courbe — ^ = 0 est située toute entière 
(('(/ CiU/ 
. . . rP-'p , . 
dans la région oii y-y est négatif, elle n'a pas d'influence notable sur 
Tallure de la ligne spinodale; mais si elle est en partie ou entièrement 
en dehors de cette région, son influence sur Tallure de la ligne spino- 
dale est grande au contraire, et l'existence de cette courbe rend compte 
de la complexité du pli et est la cause des j)hénomènes de miscibilité 
imparfaite. Voilà pourquoi j'ai cru bien faire, avant de passer à la des- 
cription de l'allure de la ligne spinodale en d'autres régions de la fig. 1, 
d'examiner les propriétés de la courbe ^ = 0. Un examen absolument 
exact de cette courbe exigerait évidemment une connaissance absolument 
exacte de l'équation d'état. Mais l'expression antérieurement admise 
comme équatiou approchée de cette courbe : 
dx — x) [v — 6)'') V 
suffira, comme nous le verrons, pour nous donner une idée des diverses 
situations de la courbe par rapport à -r-r = 0 et — -r = 0. 
dv dxdo 
1 j '^'^ n 
La courbe yy = U. 
L'équation diflerentielle de cette courbe: 
