THEORIE DES MÉLANGKS lUNAIUKS. 45 
fP-j, ^ / cP-^\^ . . . . , ,. 
encore que ^-rr . r „ >■ { — ) , nuiis 1 en dessinant la ligne 
bouclée (j, on reconnaît qu'il n'y a pas d'aiil re jiossibilité (|ue de la faire 
circuler autour du second point (rintersection, et 2°. tout comme nous 
l'avons fait remarquer pour le cas analogue de Tallure des lignes p (note 
au bas de la p. t^), on trouve que 1 expression . '^^/^,2'~\ji.\/yiJ 
ne s'annulle que si les deux points d'intersection coïncident, c à d. si 
les deux courbes = 0 et 4— v = 0 se touchent. 11 est évident (lue 
dx" dxdv 
d'^'Xi 
si la courbe ^ = 0 occupe un plus grand es])ace, c. à d. aux tempé- 
ratures ])lus basses, la ligne bouclée s'étend plus loin vers la droite, de 
sorte que les lignes correspondant à des valeurs plus élevées de y doi- 
vent être fortement serrées près du point où la courbe (^j^ ~^ 
pe le deuxième axe {x =1). 
La ligne bouclée q est décisive pour l'allure de toutes les autres 
lignes q. Ainsi, dans la fîg. 6, une ligne correspondant à une valeur 
un peu plus élevée de q coupe, un peu au-dessus du nœud, le lieu 
= 0 en direction horizontale, s'élève ensuite jusqu'à ce qu'elle 
dv^ 
traverse ce lieu pour la seconde fois, atteint en cet endroit sou plus 
haut point et rencontre ensuite la courbe f f'^ = 0 eu direction ver- 
\dx/v 
ticale, pour continuer sa route vers le bas après avoir eu deux fois 
encore une direction horizontale. 
Vers le bas elle doit de nouveau se rapprocher asymptotiquement de 
la valeur de x oii elle coupait la ligne ^'^j' dv = 0, non loin de son 
point de départ. Cette ligue, a également été dessinée dans la fig. 0. 
11 est clair que cette ligne ne peut })as couper la courbe -j^ = 0- 
Aussi reste-t-elle bornée dans la fig. fi à des volumes plus petits que 
d" ' 
ceux de la courbe ^ = 0. Si l'on admettait la possibilité d'une inter- 
dx- 
section de ces lignes, il en résulterait qu'une ligne q pourrait rencon- 
trer plus d'une fois le lieu géométrique j do — 0. Or, comme eu 
