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admettre avec tout autant de certitude, que les écarts présentés par les 
nu'hui^-es, pour lesquels ou observe des ])hénoniènes plus coiupliqués, 
ne peuvent s'explicjucr sans tenir compte de ce que Ton peut avoir 
'^- = 0 
L'équation d'état ap])rocliée donne pour cette grandeur la valeur 
suivante : 
mbtC~S met— 
dx'- x[\ — x)'^ {o — b'^) v — b v' 
que je simplifierai encore un peu en admettant que b dépend de x d'une 
d~h 
façon linéaire, c. à d. que = 0. Nous pouvons facilement déduire 
de cette forme que, si peut s'annuler, l'équation --^ = 0 doit 
représenter une courbe fermée. Aux limites du diagramme r, x la valeur de 
^^^est certainement positive. Pour x = &i x= \ elle est même infini- 
ment grande. De même pour v — b. Et pour y = ck sa valeur se réduit à 
MRT 
— r, une expression dont la valeur minima est 4< IllîT. Il est du 
x[\ — x) 
d--ii 
reste clair que peut devenir négatif à des températures suffisamment 
d'^a 
basses, pourvu que -j-^ soit positif. A des températures excessivement 
basses, la courbe - = 0 pourra occuper un espace assez considérable 
du diagramme i\ x, surtout dans le domaine des petits volumes. A mesure 
que la température s'élève ce lieu géométrique se resserre, et à une 
certaine température maxima d'existence il se réduit à un seul point. 11 
y a donc une certaine température au-dessus de laquelle il n'existe plus. 
Pour ne pas interrompre trop longtemps la description de l'allure 
des lignes dans le cas oi\ il y a un lieu géométrique -\ = 0, nous 
remettrons à plus tard la détermination de la température à laquelle ce 
lieu géométrique a disparu, et la recberche des valeurs de x et v au 
point oii cette disparition a lieu; nous allons exauainer maintenant le 
