THÉORIE DI'.S MÉ[;ANRES RlNArllES. 35 
Le dernier se déduit de (^1'^ P^^" intégration par rapport à v; toutes 
les lignes que Ton obtient en égalant ;\ zéro les diverses dérivées par 
rapport à r de la même fonction (^j^^ *^"t hhl' allure analogue; c'est 
ainsi que le lieu géométrique ^ = 0 est très important pour notre 
théorie. Il résulte immédiatement des considérations suivantes qu'il 
a comme asjmptote la même ligne que la ligne Çj^'^ — ^ 
elle-mêmCj et que tous ses autres points doivent être cherchés à des 
valeurs plus grandes de v. Pour un point de la ligne ~ ^ valeur 
de (^J^ ^st nulle. Pour des points dont le x est le même, mais le r 
plus petit^ cette valeur est positive; elle est négative pour des v plus 
grands. Mais pour y = ce cette valeur négative est revenue à zéro. Il 
faut donc que cette valeur ait passé par un maximum négatif à un 
volume plus grand que celui où cette valeur est nulle. Ce sont là les 
points où = 0. Pour une valeur plus petite du volume on a donc 
dxdv 
d'^p , . 
^ ^ ^ négatif; par contre, pour des volumes plus grands, il est positif. 
L'équation d'état approchée fournit, pour les lieux géométriques men- 
tionnés et les autres, les relations 
dh 
da 
dx 
dx 
V — b 
V 
db 
da 
dx 
dx 
-bf 
c- 
db 
da 
dx 
dx 
— bf 
<x> 
r 7 
V pour ' 
dx f d'y \ 
KdJdJ = '^' 
et ainsi de suite. 
