SUHFACK \p I)K VAN DER WAALS. 
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les champs 2 ou 3. D'après ce résultat, nous pouvons prédire qu'on 
observera en général un niiiiiinuni de temjx'raturc criti(|ue lorsque les 
températures critiques des comijosantes sont peu dill'érentes, tandis que 
la ditterence des pressions critiques est relativement grande. Nous savons 
que l'expérience confirme cette conclusion. 
7. Tâchons maintenant de trouver comment il faudrait choisir les 
substances ])our que l'un des mélanges présentât, au voisiuage des cir- 
constances critiques, un maximum, ■ — - ou un minimum — , de tension 
de vapeur. Au point critique de ce mélange (en même temps son point 
de plissement), nous avons alors, le long de la courbe critique. 
Comme nous avons basé nos considérations sur l'équation d'état de 
VAN DEH Waat.s, SOUS sa forme originale, nous devons, pour être cor- 
rect, nous servir de la valeur de (^-^^ <^l^i résulte de cette équation, 
c. à d. 4. Nous trouvons ainsi ') que le domaine dans lequel doit être 
située la seconde composante est borné par les courbes: 
représentées respectivement par 0.41 et KJL dans la iig. 1. KAJj est 
encore une fois la courbe critique qui présente la particularité men- 
tionnée au point A même, tandis que OAI est le lieu de tous les points 
= 4 on Tz — = 2. La seconde composante doit tomber entre 
ou 
TT (h ih 
ces lignes, c. à d. dans les champs 3 ou 4. 
') Les éléments du mélanf^'e pour leijuel la tension de vapeur est un niaxhnum 
ou un minimum sont donnés par: 
2 Kx, -f- r, — o T, 7^^ _ — T, K x, 
^) Les conditions j^énérales d'existence d'un maximum ou minimum de ten- 
sion de vapeur ont également été déduites par M. van der Waals. 
