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J. D. VAN DER "WAALS. 
V — h, M^y^i est infini et positif, et sur le second axe 3I^f^^ est égal 
à l'infini négatif. Au point v = ô, x = 1, la valeur du potentiel pour 
la ])remière composante doit donc être indéterminée. Eu aboutissant à 
ce point toutes les lignes d'égal potentiel sont tangentes à la ligne 
V = 0. La fig. 15 est une représentation schématique de l'allure des 
lignes d'égal potentiel, dans le cas de non-miscibilité ii l'état liquide. 
Le premier axe est coupé ou touché par les lignes isopotentielles de 
tout ordre. Si v = ce , Mjf/,^ = — go. Si v diminue, vJ/,//., augmente 
jusqu'à ce qu'au point oii la pression est maxima = 0^ le potentiel 
atteint sa plus grande valeur. Si v décroît davantage, le potentiel 
diminue, jusqu'à ce qu'on atteint le point limite de l'état instable, oii 
l'on a de nouveau == 0. En ce point M.f^, est un minimum. fSi l'on 
dv 
atteint v = b, M^ry.^ =cc. Pour des volumes très grands J/|;Ci, est 
approximativement égal à MRT log -, si nous négligeons une 
fonction de T, que l'on omet d'ordinaire dans la construction de la sur- 
face pour une valeur déterminée de T; on voit d'après cette forme 
de IfjiM., que les portions de lignes isopotentielles qui, aux grands 
volumes, partent du P'' axe, peuvent être considérées à peu près comme 
des droites, qui sont dirigées vers le jooint a; = 1 , w = 0. Si la ligne 
de même potentiel part du volume i\ , l'équation des portions initiales 
est V = i-\ (1 — ai). Si r, était égal à , donc M^lJ.^ = ■ — c/: , la valeur 
de M^^z^ serait égale à l'infini négatif à ?' = x pour toutes les valeurs 
de X, tout comme le long de tout le second axe. La règle d'après 
laquelle, aux grands volumes, les portions initiales des lignes isopoten- 
tielles peuvent être considérées comme des droites, resuite déjà de la loi 
de D ALTON, en vertu de laquelle chacune des composantes d'un mélange 
gazeux se comporte comme si elle était seule présente dans le volume. 
Si r == r, (1 — x), la densité de la première composante reste constante, 
et il en est de même des grandeurs qui sont déterminées par la densité, 
telles que la pression et le potentiel. Si les circonstances sont telles 
que le suppose la fig. 15, il y a évidemment aussi un lieu géomé- 
/d'^o\ 
trique où ( — ^ ) = 0, et ce lieu est de nouveau une ligne en forme 
\d.i-/Mji^ 
de boucle, ])assant par le noeud des lignes isopotentielles. Si le lieu 
/'dv\ 
géométrique v — j \j .J ' ""^ coupe pas'l autre v — x {^^^ J ' 0, 
