THBORIE DES MELANGTÎS 15INAIUES. 
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Maxwell pour la combinaison («, c) est dans le prolongement de celle 
])our la combinaison {c, e). Cette ligne est en mcme tcm])s celle de la 
combinaison {a, e). Alors les points 1 et 2 ou 2 et 1 du côté de la 
vapeur coïncident. Du côté liquide à gauche il en est ainsi des points 
2 et 6 ou 6 et 2, et du côté liquide à droite il en est de même des 
points 1 et 6 ou 6 et 1. Les points 3, 4 et 5 sont restés; 3 et 4 indi- 
quent un équilibre de coexistence instable et 5 est métastable. Dans ce 
cas d'équilibre de trois ])liases la deuxième composante est re])résentée 
dans une plus large mesure dnns la vapeur que dans les deux liquides, 
ainsi qu'on le déduit de la circonstance qui a conduit à cette figure, 
notamment que la valeur de b est plus grande et celle de 1\- plus basse 
pour la deuxième comj^osante que pour la première. Dans la fîg. 3 de 
Cont. II (p. 11) j'ai dessiné dans ce cas l'allure de la pression pour la 
binodale vapeur-liquide. 
En continuant à élever l'ordre de q on doit trouver que la courbe p, 
qui pour les valeurs de // considérées en dernier lieu s'écarte absolu- 
ment de l'allure ordinaire d'une isotherme, revient sans discontinuité à 
cette forme simple. C'est ainsi qu'il n'y a plus 5 branches lorsque la 
ligne q passe par P, . Alors la pression diminue le long des branches 
c, d et e h. mesure que le volume augmente. Seulement il y a alors sur 
cette branche descendante un point oii Q^j^ — ^* Ct^^ ~ ^' ^^^^ 
pour une valeur de y plus haute encore cette particularité là aussi a 
disparu et nous nous rapprochons de la forme habituelle d'une isotherme. 
Et avant cela, notamment pour la ligne q c[ui touche su])érieurement 
, d''-J, , 
le heu —4- = 0, le retour de la branche instable a vers les srrands 
d.v 
volumes disparaissait ^). 
Si nous élevons la température jusqu'à 7'/.2) il se présente eu .i- = 1, 
V = (f/.-), un nouveau point de plissement P,. A mesure que la tem- 
pérature s'élève davantage les caractères des deux points de plissement 
*) A proprement parler la transformation que subit la ligne p à mesure 
que la valeur de (/ s'élève ne consiste pas à s'éloigner et à se rapprocher ensuite 
de nouveau de la forme d'une isotherme. On doit plutôt la considérer comme 
un développement progressif, qui se fait toujours dans le même sens. A la der- 
nière ligne (j correspond encore une pression infiniment grande le long àe v = b. 
Mais cette portion n'est pas nécessaire pour la description de la ligne binodale. 
du moins s'il y a un point de plissement Pj. 
