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J. D. VAN DEK WAALS. 
I' c 
où uous (levons prendre dans j vrlp la valeur de v qui correspond à la 
valeur choisie de »/, et dans ^ xâq la valeur de x qui appartient à la ligue 
p passant par le point d'intersection. Si nous représentons par le 
volume au point d'intersection et par x.^ et x^ les valeurs de x où l'iso- 
bare du jjoint d'intersection coupe les deux branches de la ligne q, 
l'équation précédente devient : 
r 
(Jf,/^,)c— (7¥,,v,,),.= ?v)— J ydi7\^ — ^l{x.^ — x^) — ^q<^-«\ • 
e 1 
Or, pour que {3Jjf/,i)c soit égal à (il/,//.,),., il ne faut pas que 
r 2 
p ('V — "(') — j pdv soit nul, mais égal à q {x^ — x, ) — j qdx. Pour la ligne 
e 1 
q bouclée la longueur de l'isobare le long de laquelle ou doit prendre 
jxdq est nulle, et les valeurs de x.2 et a-', se confondent. Pour une ligne 
q d'ordre inférieur x.y et .t-, sont différents. Dans l'équation précédente 
nous supposons que nous partions de la branche e et que nous suivions 
un chemin nécessaire pour atteindre la branche c. Le point d'oiï nous 
partons est situé sur la portion fermée de la ligne q et dans la région 
stable. Nous suivons à volonté la branche inférieure de cette jjortion 
fermée ou la supérieure; cela dépend du système de phases coexistantes 
que nous voulons déterminer. Mettons que nous suivions la voie infé- 
rieure; nous arrivons alors sur la branche d, et nous rencontrons le point 
d'intersection de l'isobare que nous devons suivre pour rencontrer 
l'autre branche de la ligne q en un point qui a le même volume Vg- 
Comme cette isobare doit traverser la ligne (^^^ ~ ^ ' volume 
est maximum, l'égalité des volumes Vs est possible '), mais les valeurs 
La même remai'que s'applique à tous les points qui sont des points d'in- 
tersection de branches différentes de la lifçue p dans les figg. 20 et 21. En un 
pareil point d'intersection p et v sont égaux, et cela n'est possible que si les 
phases représentées par un pareil point d'intersection sont situées de part et 
d'autre de la ligue ^ = 0. 
dx 
