THÉORIK DKS MKLANGES lUNAIUES. 
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spiiiodale, on quel cas = 0, et aussi 4 fois par la ligne -^-^ = 0, 
en quel cas = ce — , que l'allure de q est telle que le représente 
la fig. 23, où les r''''\ 3® et b'^ branches sont situées dans la région 
stable, les 2'' et 4^ branches daus la région instable. Ce n'est que pour 
la ligue p bouclée que le second minimum coïncide avec le premier 
maximum, mais pour les ligues d'ordre moins élevé il est placé plus 
haut, comme dans la figure. L'allure de q comme fonction de .r est 
identiquement la même que celle de p comme fonction de v dans la 
fig. 20. Il faut toutefois retourner Tune des figures droite gauche pour 
la superposer a 1 autre, ce qui tient ;i cette circonstance que ? — ^7 
et;; = ^— . La combinaison c, d et e fournit une paire de phases 
do 
coexistantes, et la combinaison e, f et ff une deuxième paire. Il n'y a 
pas d'autres combinaisons possibles; et nous aurions le droit de con- 
clure que la ligne binodale a une allure simple et reste limitée à la 
région stable. Mais cette conclusion ne s'appliquerait avec certitude 
que pour les pressions qui ne sont pas plus élevées que celle de la ligne /j 
bouclée, alors qu'il y a des phases coexistantes sous une pression plus 
grande. Dans ce cas il est certainement préférable de suivre une ligne q 
et de construire j) comme fonction de v, une préférence que nous avons 
déjà exprimée ci-dessus pour d'autres raisons. Nous savons qu'il existe 
alors pour les phases coexistantes une pression supérieure, cpii corres- 
pond à ,r, = .i;., ; cela n'est possible que si la ligne q choisie passe par la 
f dp , ,. . . 
ligne — = 0, car ce u est que sous cette condition ciu il en est ainsi 
dx 
pour des valeurs de x comprises entre certaines limites. De la même 
circonstance dans le cas réciproque, nous concluons que dans le cas 
considéré, où - ^ = 0 est cou])é par ^ = 0, il y a un minimum de q 
dx- dx 
pour les phases coexistantes, notamment pour = c, . Alors la ligne 
qui joint ces deux phases est parallèle à l'axe des x, tout comme elle 
est parallèle à l'axe v dans le cas réciproque. Et ceci à son tour n'est 
possible que si les phases coexistantes sont situées de part et d'autre de 
dp 
la ligne — = 0; l'isobare qui passe par les deux points de coexistence 
