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J. D. VaN Dr.R WAALS. 
l:i température pour Inquelle le point d'iutersection est ))lacé sur la 
ligue spiuodale. Tl y a alors coïncidence d'un point de gauche de la 
ligne spinodale avec un point de droite, mais cette coïncidence n'a 
pas lieu au point de plissement caché. On peut aussi consulter à ce 
propos la fig. 17 (p. 212). Il existe alors 4 points de plissement, savoir 
/*, , P.^ et le point de plissement double au point de séparation 3e la 
ligne spinodale. L'allure de la ligne binodale du côté du liquide est 
représentée par la fig. 26. 
Du côté du liquide la ligne binodale des équilibres entre vapeur et 
liquide coupe encore la ligne spiuodale en deux points. Par conséquent 
il n'y a encore rien à constater expérimentalement de ce détachement 
du pli longitudinal. Ce n'est qu'à une température plus élevée que la 
ligne binodale détachée passe par la binodale AB en son ])oint de 
plissement nouvellement acquis, et à une température plus élevée encore 
la binodale est complètement scindée en deux branches séparées. 
La ligne de jdissement. 
Nous entendrons par ligne de plissement la suite ininterrompue de 
points où le mélange est dans l'état de plissement. Figurons-nous les 
points de la surface de saturation déterminés par les coordonnées 'J\p, x; 
la ligne de plissement est une courbe sur cette surface et ses projections 
sur les plans coordonnés sont de la forme /; == /', [T), p = f.^{x), et 
X = [T). Si la surface de saturation était donnée par les coordonnées 
T, V et X, les projections de la courbe de plissement seraient de la 
forme v [T], v = f.^ {x) et x = (T). Les deux surfaces de satu- 
ration peuvent être déduites l'une de l'autre à l'aide de la relation 
p = (p{x,v, T). lia première surface étant donnée, on obtient la 
seconde par substitution de Mais on ])ourrait aussi éliminer T, et 
obtenir une surface de saturation de la forme F{p, v, x) = ou encore 
une autre de la forme ]'\ [p, v, T) ~ G. Comme un point de satura- 
tion est complètement déterminé du moment qu'on connaît les 4 gran- 
deurs T , X, V et /;, et que l'équation d'état exprime une relation entre 
ces quatre grandeurs, on peut imaginer autant de surfaces de satura- 
tion qu'il y a de combinaisons 3 à 3 de 4 grandeurs. Le nombre de pro- 
jections de la ligne de ])lissement est alors le nombre de combinaisons 
2 à 2. Pour déterminer les directions des projections nous avons besoin 
