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(k's volumes limites, était inexacte, ou n'aurait qu'à ouvrir en A et C 
la partie supérieure de la courbe et faire monter les deux branches 
séparées asymptoti(|uenient vers Tinfini. Cette ligne de plissement ne 
diffère donc pas essentiellement de celle que j'ai dessinée; seulement 
une des branches, la branche de gauche, atteint alors un maximum et 
un minimum de pression et un maximum et un minimum de tempéra- 
ture. Si l'on dessinait la projection 2\ x, il j aurait 2 maxima et deux 
minima, et de même en })rojeetion p, x. Mais la projection x reste 
simple. Si le pli est fermé aux volumes limites, il y a un minimum de 
volume; dans le cas contraire ce minimum est remplacé par deux points 
où V = h. Car ni pour un double-point homogène, ni pour un double- 
P 
Ç^'' = , lu valeur de - f- (voir p. 242) ne présente rien de particulier. 
y f,i il' l 
La deuxième forme dilerera de celle décrite ici en ce seus, que la 
température à laquelle le pli longitudinal se détache est censée être 
{Ti,\, la températui-e critique de la deuxième composante. 
Cela ])ourra avoir lien si la tempi'rature à laquelle -^—.^ = 0 disparaît 
est non seulement plus élevée que (7'/,), , nuiis aussi plus élevée que 
(7/.)., (c'est là un cas que je visais déjà plus haut). 
Alors la projection j/v, est représentée par la fig. 28. La ])lus haute 
température (jui se présente est celle à laquelle ^ = 0 disparaît. 
La possibilité de la deuxième formt- dans le cas de mélanges d'hélium 
