THÉORIK DES MÉLANGES BINAIRES 
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]);inu^. La courbe de pression des trois phases, qui se termine en A', 
devra d'autre ])art aboutir, ou ])lutôt coinmencer à 7'= 0. 
Nous aurions un cas très simple et remarquable d'une seconde bran- 
(du! en forme de courbe fermée si la température la plus basse à laquelle 
se présente un doubîe-poiut hétérogène était légèrement inférieure à la 
tem])ératnn} à laquelle ce double-point disparaît de nouveau; cette 
température étant d'ailleurs inférieure à et (7a)2- Alors la tem- 
pératurt; à laquelle il y a de nouveau un double-point hétérogène ne 
serait qu'un peu plus élevée que la première. La fig. 30 donne encore 
une fois la projection T de ce cas. Il peut y avoir alors un système 
de trois phases dont la courbe de pression est indiquée par la ligne 
pointillée. Le liquide commence à se séparer en deux phases à une 
température bien plus basse que (7/,), et {Tu).,, et il redevient homo- 
gène à une température un peu plus élevée que celle-là, du moins 
si Ton a pris une valeur de x comprise entre celles qui correspondent 
aux extrémités de la courbe de pression du système des trois phases. 
En projection v, nous avons alors une petite figure fermée avec 
maximum et minimum de volume. 
Mais il y a tant de formes ])ossibles pour la ligne de plissement que 
leur examen remplirait tout un mémoire. Au fur et à mesure que 
l'expérience les fera connaître, les règles que j'ai données dans cette 
étude seront suffisantes, j'espère, pour les faire comprendre. Je me pro- 
pose pourtant d'indiquer prochainement plus en détail, par quelques 
développements mathématiques, les circonstances dans lesquelles les 
formes examinées ici se présentent. 
