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p. ZEEMAN 
grande self-iiiduetion, le champ magnétique ne s'accroît que lentement, 
et Ton observe nettement iiu instant où rintensité lumineuse est maxima, 
du moins si la tension de vapeur dans le tube n'est pas trop élevée. 
Une fois que la densité de vapeur a été convenablement choisie, dans 
un champ d'intensité donnée, il suffit de chauffer fort peu le tube pour 
entretenir son illumination. 
Si le tube est placé entre les pôles coniques d'un électro-aimant de 
DU Bois, dans un lAan perpendiculaire à la droite qui joint les pôles, 
le champ varie évidemment d'intensité d'un point du tube à un autre. 
Si nous examinons au spectroscope la lumière émise par chaque point 
du tube, nous observons évidemment qu'en tous les points la division 
magnétique n'est pas la même. 
Mais il est possible d'examiner simulfanemenl au spectroscope tous 
les points du tube. Il suffit pour cela de projeter à, l'aide d'une lentille 
une image bien nette du tube sur la fente du spectroscope, qui doit 
d'ailleurs satisfaire à une certaine condition; notamment celle-ci, qu'à 
chaque point de la fente corresponde un seul point de l'image spectrale. 
Cette condition est satisfaite par un spectroscope à prisme, par un 
spectroscope à échelons, par un spectroscope à reseau plan, mais non 
par un réseau concave disposé à la façon de Rowland. Pour pouvoir 
se servir d'un pareil réseau, il faut opérer p. ex. de la façon indiquée 
par MM. Kunge et Paschen 
Mes expériences ont été faites suivant cette dernière méthode. 
Je donnerai comme exemple la raie bleue du mercure (4359), qui 
est séparée en un sextet. 
La distribution de la force magnétique dans un plan perpendiculaire 
à la ligne de jonction des pôles d'un électro-aimant de du Bois, dont 
la distance polaire est de 4 mm., est figurée par un magnétogramme 
optique fusiforme; la fig. 1 de la pl. XVIII en reproduit une partie. 
Cette figure est la reproduction, agrandie 9 fois, d'une épreuve néga- 
tive. La lumière des deux composantes intérieures peut être éteinte au 
moyen d'un nicol. Il reste alors de part et d'autre les deux fines raies. 
La fig. 2 (pl. XVIII) est une reproduction en grandeur naturelle d'un 
pareil magnétogramme; sur cette reproduction on ne voit plus que les 
deux composantes extérieures sont doubles. Pour juger de l'étendue du 
champ représenté par ce magnétogramme, on doit songer ([ue 1 mm. 
') Kayser. Handbucli, Bd. I, p. 482. 
