DKCOM POSITION MAGNÉTIQUK DES RAIES SPECTllALKS. 
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VI. DÉTERMINATION DE LA CHARGE TOTALE DES ÉLKCTRONS. 
1. Si nous .idiiiettoiis coinine démontrées rexisteiice et la nature de la 
décom])Ositioii asymétrique, conformément à la théorie de Voigt', il est 
sans doute intéressant d\;x primer le résultat obtenu dans le langage de 
la théorie des électrons. 
M. LoRENTZ a déduit ') les équations de M. Voigt de la théorie des 
électrons, ou plutôt il en a déduit un système d'équations qui reviennent 
au même. Si Ton appelle //l'intensité du champ magnétique, A la lon- 
gueur d'onde, ^À, et les différences entre la longueur d'onde de la 
composante moyenne et celles des composantes situées respectivement 
du côté du violet et du côté du rouge, enfin F la vitesse de la lumière 
dans l'éther et - le rapport bien connu entre la charge et la masse, on 
m 
a, d'après M. Lorkn'I'Z, 
e 4,7rF 
m. 
Pour §A, = cette formule se transforme en la relation bien connue, 
(roù l'on a déduit pour la ])reraière fois le rapport—. On trouve ainsi 
ce rapport en unités électromagnétiques. 
Si A' est le nombre de molécules ])ar unité de volume, on n en outre, 
suivant M. Lorentz, 
/Ve --■= — > ■* : , (2) 
une formule qui a déjà été communiquée par MM. Gkhrckis et von 
Baeyek. 2). 
Si Ton veut effectuer le calcul au moyen de mes observations sur 
l'asymétrie (§ \ du chap III et § 3 du chap Y), on se heurte à uiu; 
difficulté. Comme j'ai trouvé que l'asymétrie varie avec l'intensité du 
champ, il resuite de (2) qu'il doit en être de même de Ne, puisque 
E et Vi>ri Aj varient presque proportionnellement. 
') LoiiEN'Tz , Rapports présentés au congrès internatioiial de physique, 1900. 
^) Geiircke u. V. BAiiYEiî, Vevliandl. deuisch. plnjsi k . G esellscli 1 ^ iOl ,ldOG. 
