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p. ZEEMAM. 
Or une augmentation de Ve, c. à cl. du nombre des particules lumi- 
neuses par unité de volume, doit se révéler par l'intensité lumineuse 
dans le tuhe à vide. C'est effectivement ce qui a lieu, comme on le 
reconnaît à la planclie XXI. Nous devons donc conclure que la vapeur 
mercurielle lumineuse ne se trouvait jJas dans les mêmes conditions dans 
toutes les parties du tube de Geissler, placé dans le champ hétérogène. 
Aussi peut-on fort bien admettre avec M. Voigt ') que le changement 
dans la grandeur de l'asymétrie doit être attribué aux circonstances dif- 
férentes dans lesquelles se trouve la va[)eur lumineuse. 
2. Voici maintenant quels sont les résultats auxquels conduit le cal- 
cul, effectué suivant (1) et (2) à l'aide des mes observations relatives 
à la raie 5791. 
Eaie du mercure 5791. 
e 
Ne 
Décomposition 
H 
w. 
moyenne 5770 
1,92 X 
8,10 X "10-* 
0,532 u. A. 
29220 
1,92 
6,21 
0,440 „ 
24140 
1,90 
5,97 
0,399 „ 
21910 
1,87 
5,03 
0,:528 „ 
18020 
1,87 
4y33 
0,270 „ 
14800 
(2,07 
4,58 
0,166 „ 
9130) 
La dernière ligne de ce tableau se rapporte aux observations men- 
tionnées au chap. V, § -"i. 
En divisant les nombres de la deuxième colonne par ceux de la ])re- 
mière, on trouve que 4.10~" à 2.10~" gr. par cm\ participent au 
mouvement. En prenant, avec M. J. J. Thomson, pour ^Ma valeur 
1,1 . 10~-°, on peut calculer le nombre N. On trouve ainsi que le nom- 
bre d'électrons par unité de volume ([ui produisent le rayonnement de 
la raie du mercure 5791 dans un tube de Geissler est de 8.10"' à 4.10"', 
suivant la force magnétique. 
Si Ton tient compte de ce que la température du tube à vide peut 
être évaluée à 100° ou 120° dans ces expériences, ce qui correspond 
d'après M. Hertz à des tensions de vapeur de mercure de 0,29 à 0,78 
') VoKiT, Physlh. Zf'ilsrhr., 9, 120, 1908. 
