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PH. KOHNSTAMM. 
, Vlo Vis {Vil — ns) 
(1) 
V,' Vs (O — V,) 
où X et V représentent respectivement l'entropie, la composition et 
le volume des phases coexistantes, les indices v, l, s indiquant respec- 
tivement qu'il s'agit des phases vapeur, liquide ou solide. Xs ne figure 
pas dans cette équation, ])uisque nous admettons que la phase solide est 
la 1^'''® composante elle-même, de sorte que = 0. On voit qu'il y a 
un maximum de pression si le numérateur peut s'annuller, et un maxi- 
mum de température si le dénominateur peut devenir égal à zéro. Or, 
y,i, — Vil '~ >ls et — Vs ^ vi — ; les deux circonstances ne 
se présentent donc que si x,, xi, c. à d. si la cojnjjosante qui ne 
forme pas la phase solide (nous avons posé en effet Xg = 0) est plus 
fortement représentée dans la vapeur que dans le liquide. En d'autres 
termes, ainsi que nous venons de le dire, les points cherchés n'existent 
que sur la courbe de trois phases où la phase solide est la moins vo- 
latile '). Mais pour savoir si les deux points existent réellement, nous 
devons connaître la valeur de lim C^) ■ Si cette valeur est égale à 
\Xl /.(—O 
l'infini nous obtenons, ])our x = 0 : 
(Ip^ _ vil vis 
ce qui est l'inclinaison de la courbe de fusion. Dans ce cas nous avons 
à la fois un maximum de pression et un maximum de température, du 
moins si comme d'ordinaire la substance augmente de volume par 
fusion. C'est ce que M. van der AVaals prétendait dans sa remarque, 
mentionnée tantôt, relative à l'éther et l'anthraquinone; mais, si 
lim(—) n'est pas égal à l'infini, la conclusion tombe, et alors c'est 
la valeur que 
Or Vs — (v/ Vs) 
Xl 
') Nous admettons ici évidemment qu'il n'y a pas de maximum de tension 
de vapeur; car s'il y en avait un les points en question pourraient exister sur 
les deux courbes de trois phases. 
