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PH. KOHNSTAMM. 
est presque toujours uotiiblumeut ])lus faible, car pour presque tous les 
corps le poiut de fusiou est bieu plus bas ({ue le point crébullitiou. Si 
nous admettons que le triple-point correspond à, une température d'en- 
viron ^/^ 7 A j la formule bien connue 
nous permet de calculer l'ordre de trrandeur de la tension de vapeur. 
Prenant /'= 7 nous en tirons, pour T = '/., 7/, , lo(j — = — 7 ou 
Pc= -[^QQQ - Posant pi, = 100 atni. '), nous trouvons que pc est de 
l'ordre de 0,1 atni. Nous pouvons donc dire en toute sécurité qu'en 
général — est plus petit que 0,0001. L'existence d'un maximum de 
'Vi, 
température exige donc au moins que 
^=10^ou%''" = ll,5. 
Xl Xl 
Mais, d'après une formule que M. van deu Waals a déduite à 
diverses reprises on a, pour de basses températures (une condition 
qui est certainement remplie ici) : 
1 
b Tx 
[ x , 
ou bien , à la limite, où " = \, 
1 Xi 
.(,■,, \:m y Ti, (lx 1) dx 
Il est clair que tout dépend du ])remier terme, car dans le cas limite 
où le b de l'autre com})osante serait nul le second terme n'atteint encore 
') Les tables de Landoi.t et Bôrnstein ne donnent que deux substances, 
l'ammoniac et l'eau, pour lesquelles la valeur de p/,- est plus élevée; la grande 
majorité des substances ont une pression critique plus basse, surtout les sub- 
stances volatiles, que nous avons en vue ici. 
Voir e. a. ces Arcirioes, (2), 10, 117, 1905. 
