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PU. KOIINSTAMM. 
p;u' le premier auteur; eu etT'et, daus ces dernières figures il y a nue 
triple interjection de la binodale avec le bord avant que la séparation 
ne se produise. (On n"a qu'à comparer, dans la tig. 6 du travail de 
M. S.MiTS, la position /V^ avec f\<'-\e\"'\ C\ f\ ; entre ces deux positions 
il doit j avoir nécessairement une ligue rx qui coupe le bord en trois 
points). Puisque l'attention est fixée sur ces équilibres instables et 
métastables, il me semble qu'il est bon de lever ces contradiccions. 
Pour cela le mieux sera de partir de la figure rx. L'équation géné- 
rale en r, x et T , exprimant la coexistence des phases, devient dans ce 
cas, si nous considérons la phase 3 comme phase solide et la phase 1 
comme phase fluide 'j: 
Nous représenterons dans la suite par TV et j9 le numérateur et le 
dénominateur de cette fraction. M. van deu Waals a déjà doniu' la 
signitîcatioii de D dans son premier travail sur ce sujet l'équation 
i? = G re])résente le lieu géométrique des points de contact des tan- 
gentes tracées aux isobares à partir du point qui représente Tétat solide. 
11 est facile de démontrer que Téquation N = 0 représente le lieu géo- 
métrique que l'on obtient en remplaçant les lignes ])ar les lignes q, c. à 
d. par les lignes ^= Un double-point ou nn point isolé, tels que les 
admet M. Smits, ne peuvent donc se présenter que là oii les lieux géomé- 
triquesiV=0 et 7) = G s'entrecoupent. Comme il résulte de la signification 
géométrique de /V=0 et7>^=0 qu'en un pareil point les ligues^ et 7 ont 
même tangente, et se touchent donc mutuellement, un iel point doit appar- 
') Cont. II, p. 101. 
') Ces Archives, (2), <J. 164, 1904. 
de sorte qu'à température constante nous avons: 
