ÉQUILTBUKS DANS Î,ES SYSTF-MKS BTNATRKS. 
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avec le point, de; plisseiucnt, pms(jii on n ;i lu ^ = 0, m ^ ^ = a:. 
Nous pouvons bien conclure de là qu'en de ])areils cas, c. à d. dans ces 
cas-là où le point de j)lisscinent est déplace un peu plus ou un ])eu moins 
du côté des petits volumes, et peut-être eu général, lorsque les degrés 
de volatilité des deux composantes sont fort dillereuts, la figure sera 
traversée par une branche de iV = 0, et que; celle-ci aura probablement 
un })oint d'intersection avec I) — 0. Il est évident que le calcul seul 
])eut ])récis('r davantage cette supposition. 
Nous commencerons par considérer le cas où ù augmente lorsque x 
croît, tandis (pui a diminue, de sorte que T/,- décroît rapidement et que 
( J est partout positif; nous nous bornerons provisoirement au cas 
où c'est la substance la moins volatile qui se solidifie, de sorte que 
= 0. Mettons la valeur que jV prend au bord sous la forme: 
que Ton obtient en remplaçant f ^ - j par sa valeur tirée de l'équation 
d'état. 
Il est clair que cette valeur devient négative pour r = y-; par contre 
elle est positive pour v = b il y a donc toujours un point de l'axe 
a; = 0 où iV = 0. La valeur que N prend pour ^' = 1 est 
et pour X = 1 cette expression sera donc négative pour tous les volumes 
liquides possibles et même égal à l'infini négatif. 11 s'ensuit que, depuis 
le i)()int d'intersection avec l'axe x = 0, le lieu géométrique iV = 0 se 
') Si l'on voyait queh^ue difficulté à poser v=h, tout en admettant que 
ly^i'j., on devrait néanmoins accorder qu'il n'y a aucune contradiction à 
admettre qu'à une pression suffisamment élevée le volume à l'état solide peut 
être plus petit que le volume à l'état liquide, et qu'il se peut qu'il faille une 
très forte augmentation de pression pour conserver la substance sous le même 
volume, après qu'on aura remplacé quelques molécules par d'autres beaucoup 
plus grandes (^donc ) = J- 
