ÉqUir.IBEES DANS LKS SYSTKMKS lUNAIRKS. 
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(les lignes /;./■ donnée ici, })ouvvii ((uc l'on retourne les figures de 180°, 
en d'autres termes que l'on fasse; de l'axe des p un axe des T négatif. 
Puis, les points oi^i la tangente est verticale sont situés ici sur la ligne 
W^f = 0, au lieu de se trouver sur = 0 ; ce n'est qu'au bord que les 
deux courbes se confondent. Si le maximum de pression de la ligne des 
trois phases correspondait à une pression plus haute que le point /l de 
la tig. 1, on se trouverait évidemment dans le cas du 3°., c. à d. que 
le ])oint de coiuu'utration serait placé dans la figure. 
J'ai admis, dans ce qui ])récède, que dans tout le domaine ( ^- J est 
positif et que a diminue à mesure que h augmente. Le cas où a augmente 
avec b n'apprend rien de nouveau. Si nous avons un système oii a aug- 
mente rapidement, de .sorte que la température critique augmente avec 
é et f -, j devient négatif, l'expression 
^^/A MRT 
reste toujours ne^gative pour x^ = y). Et cela se comprend, puisque 
cet axe est maintenant celui de la composante la plus volatile; par 
contre, le changement de signe pourra apparaître sur l'autre axe. Ce 
qui se passait tantôt à gauche se présentera maintenant à droite et 
inversement. Nous avons toutefois ii remarquer qu'à présent la ligne 
iy= 0, si elle existe, doit couper eu deux points l'axe .c = 1. En 
effet, l'expression : 
^ db du . .„ , . . . , 
ou y- et — sont positifs, devient positive ])our v = b et v = -r. Il 
s'ensuit qu'à côté des cas de tantôt nous avons encore la possibilité que 
le point de concentration, mais non le point de séparation, tombe dans 
la figure. Pour les figg. et recela fait uniquement cette différence, 
qu'une boucle qui a pris naissance de la fac/oii de la fig. 12 (et qui 
dans les cas précédents disparaissait toujours au bord), peut disparaître 
maintenant en un point à l'intérieur du dessin, comme la boucle de la 
fig. 10. Puis il est clair que dans ce cas le point de concentration 
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