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H. BREMKKAMP. 
§ i. lùlualiuns générales '). 
J)"après ce qui vient d'être dit, nous avons à considérer la propaga- 
tion de la lumière dans un milieu contenant un grand nombre de molé- 
cules et par conséquent un grand nombre d'électrons. Pour sim])lifier 
les déveloj)pemi'nts mntliéniatiques, nous fixerons l'attention sur les va- 
leurs moyennes des vecteurs électroinagnéti(|ues, calculées pour des 
espaces infiniment jietits dans le sens jjlijsique de ces mots, c'est-à dire 
des espaces dont les dimensions, quoique très petites par rapport à la 
longueur d'onde de la lumière du spectre visible, sont très grandes en 
comparaison des dimensions moléculaires. 
En dehors des électrons nous avons partout les équations: 
7^,;^^=^^^ 1^(1 = — ^Sp, e = (1) 
c c 
bu ^ représente la force électrique, la force magnétique et (£ le cou- 
rant électrique, tous exprimés en unités de Hi;aviside. 
Pour rintérienr des électrons ces équations doivent être rempla- 
cées par : 
Bot^=^^, Jlol(^ = —^Sp, g = ë-fpy, Dic^ = p, (2) 
c c 
où p représente la densité de volume de la charge, et t» la vitesse de cette 
charge. Nous pouvons du reste appliquer les équations (2) à tout l'es- 
pace, puisqu'en dehors des électrons on a p = 0. 
En faisant usage de propriétés connues et en désignant les valeurs 
moyennes par un trait au-dessus de la lettre, on trouve: 
Rot^=^^., Rot'^ = — ^^^, f + Div'^ = }. (3) 
c c 
Considérons maintenant de plus près les valeurs moyennes p et p'o , 
et introduisons à cet effet pour chaque électron le vecteur: 
p = .r, (4.) 
') Pour ceux qui désireraient. ]'lus de développements, je renvoie a ma thèse 
de doctorat: 
Beschouvvingen over de lichtvoortplanting in dispergeerende middenstoffen, 
Leyden, 1905. 
