CONSIDÉH.VnONS SUR, LES PORMULKS DE DISPERSION. 
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OÙ £ représente la cliarge de l'clectrou et V son écartcmcnt de la posi- 
tion d'équilibre. Pour une molécule qui ne contient qu' un seul élec- 
tron négatif^ ce vecteur p est ce qu'on a2)pelle le moment électrique. 
Dans le cas plus général d'une particuh; contenant plusieurs électrons, 
le moment est déterminé j)ar 
p = -a-, (4.') 
où il l'autétendre la sommation à fous les électrons de la particule, ^xisitifs 
tant que négatifs, s étant ])0sitif pour les premiers et négatif pour les 
seconds, et r désignant la distance d'un électron à une origine arbitraire. 
Une formul(! analogue s' applique au cas d'une charge distribuée arbi- 
trairement (ruiie manière continue dans l'espace occupé par la uiolécule. 
J)ans ce cas, ou aura 
f P r (^r, (4") 
dr' désignant un élément de volume de la particule et l'intégration 
étant étendue à toute la particule. 
Nous tirons de (4) 
de même de (4') 
et de ( J.") 
p = Jp y dr'. 
Donc, dans tous les cas nous trouvons pour la valeur moyenne p^, 
))rise pour un espace 7' infiniment petit dans le sens physique: 
P^=j,^V, (5) 
où la somme est étendue à toutes les particules de l'espace 7'. 
Introduisons encore le vecteur ^ détini par l'équation 
^ = ^Sp, (6) 
ovv le signe Z a la même signification que dans (5). Nous appellerons 
ce vecteur le moment électrique par uïiité de volume. Nous pouvons 
