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le trouver aussi en niultipliaut ])ar N, c. à d. par le noinbre de particules 
par unité de volume, la valeur inoyenue de p ])our les particules de 
l'espace T. 11 résulte de (5) et (C) 
et la dernière des écpiations (3) devient : 
ou bien, si l'on pose : 
t + ^ = 2), (7) 
= (8) 
De plus, on peut démontrer la relation: 
p= — nir'^, 
et on trouve qu'en vertu de (7) et (3) 
Div^ = 0. 
On voit que le vecteur 2) joue un rôle tout à fait analogue à celui 
du déplacement diélectrique dans les équations ordinaires de Maxwkll. 
Notre système d'équations devient maintenant: 
lîof S^^~^, Roi (£• = — ^ jTp, € = t, Dlv^ = 0, 5^ =^ 0: + %y (10) 
c c 
§ 2. Etptatioii différentielle pour le moment ^. 
Pour trouver la relation entre ^ et les autres vecteurs, nous nous 
servirons des équations du mouvement des électrons négatifs. Si l'on 
désigne par 4, 'A, s composantes du déplacement, nos hypothèses 
conduisent à la formule: 
m|=:-^-/34--^s^ + .= eo (11) 
et à deux autres de la même forme ])0ur les autres composantes. 
Dans ces équations, m, (3 et x sont des constantes positives, et il 
faut prendre pour la force électrique telle qu'elle serait en l'absence 
