CONSIDKIlATtONS SUIl MvS M II I,li.S DK 1) I S l' i; K SION. 
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§ 3. Di'(hicfioii (V 1171 e formule de dispersiov . 
A i)|)li([uons ces résultats à la i)r()[)agation (Fuii faisceau de lumière 
lioraogcne dont la période vibratoire est/;. Nous tirons de (16): 
ou 
'h 
Nous pouvons appeler y, la fréqucuice des vibrations propres au pre- 
mier groupe d'électrons, cette fréquence ditl'érant cepeiulant de celle des' 
vibrations proju'es à une molécule isolée, à cause de l'actiou mutuelle 
des électrons. 
11 suit de (17): 
.^''fi ^, (18) 
o\\ la somme doit s'étendre à tous les grou])es d'électrons. Les coefficients 
/3 seront toujours très petits. Quand il ne s'agit pas de fréquences 
voisines de celles des vibrations propres à un groupe d'électrons, c'est- 
à-dire tant qu'il ne s'agit pas de la lumière qu'on trouve dans le voisi- 
nage immédiat d'une raie spectrale, nous pouvons négliger les termes 
niulti])liés ])ar ces coefficients. Posant dans ce cas: 
y.= + (19) 
nous tirons de (18) et (19) : 
Y^y„.=^^, =A/p. (20) 
Ces formules montroit que la grandeur Vp n'est autre chose que la 
vitesse de propagation pour des rayons de fréquence p. Désignant 
par u rindice de. réfraction correspondant, par A la longueur d'onde 
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dans l'étlier libre, de sorte que À = - , et jjar /./, la longueur d'onde 
