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11. liUiCMEKAMP. 
cation des constantes^ mais qui laisse place à la possibilité d'obtenir 
pour certains cas, au lieu de la formule (23), une autre plus compliquée, 
qu'on ne saurait trouver avec les hypothèses simples dont nous nous 
sommes servis d'abord. Du reste, je ne nroccuperai pas, dans ce 
travail, de ces équations d'une forme nouvelle. 
Nous allons regarder une molécule comme un seul système à (au 
moins) autant de degrés de liberté qu'il y a de raies dans le spectre de 
la substance considérée, et dont les modes de mouvement normaux ') 
correspondent à ces raies spectrales. Cette hypothèse est beaucoup ])lus 
générale que celle du § 1. En effet, on n'a même pas besoin ici de 
parler d'électrons distincts. On pourrait fort bien imaginer une charge 
distribuée d'une manière quelconque dans la molécule. Cependant, pour 
fixer les idées, et aussi pour ne pas troj) m'éloigner des hypothèses géné- 
ralement admises, je m'en tiendrai, au moins en ce qui concerne la charge 
négative, aux électrons distincts. A la vérité, cela n'a aucune influence 
sur les formuhis du § suivant. 
Signalons encore un avantage de la nouvelle liy])olhèse C'est qu'elle 
pourra peut-être nous donner une ex])licatiou des régularités qu'on a 
observées dans la structure des spectres, régularités qui doivent rester 
inexpliquées, si Ton suppose que les mouvements qui donnent lieu aux 
diverses raies spectrales sont entièrement indépendants les uns des autres. 
D'autres considérations nous conduisent également à l'hypothèse que 
les particules vibrantes sont des systèmes matériels compliqués. On n'a 
qu' à songer p. e. à la théorie du phénomène de Zeeman sous ses formes 
les plus com])liquées ^). 
§ 7. Dédt(,ction de la form/iilf, de dispersion dans la nouvelle hi/pothèse. 
Il n'y a rien à changer aux considérations du § 1 et le problème 
revient donc à rechercher la relation entre les vecteurs qui déterminent 
le champ électromagnétique et le vecteur ^. (Il est évident que ce der- 
nier se rapporte maintenant à la molécule totale; il devra donc être 
calculé à l'aide d'une des formules (4') ou (4") et (6)). Il faut à cet effet 
trouver les équations du mouvement de la molécule. 
') Voir Rayi.eigh, Theory of Sound, I, Ch. IV. 
') H. A. LoRENTz, Bsschouwingen over den invloed van een magnetiscli veld 
op de uitstraling van liet liclit. Versl. Kon. Akad. v. Wef. te Amst., tome VII, 
page 113. 
